Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 77 78 79 80 81 82 83... 494 495 496
|
|
|
|
Рис. 3.1. Осциллограмма импульса ЛИ с хаотической генерацией Длительность импульса т ЛИ в этих режимах близка к единицам миллисекунды, если не приняты специальные меры по увеличению или сокращению т. Модулирование добротности резонатора позволяет получать импульсы ЛИ большой мощности с длительностью т" 10~* с. Использование специальных методов (методы синхронизации мод) дает возможность получать ультракороткие импульсы, продолжительность которых т = = Ю-^-т-Ю"12 с. Временная структура импульса ЛИ прн хаотической генерации общей длительностью т " 1 мс состоит из набора отдельных пичков, имеющих продолжительность около 1 мкс и следующих друг за другом со скважностью, приблизительно равной 0,2 (рис. 3.1). Амплитуда отдельных пичков обычно непостоянна, хотя можно выделить некоторую огибающую импульса. В пичковом импульсе хаотической генерации ЛИ можно выделить передний фронт с определенной скоростью нарастания и обнаружить некоторую закономерность в уменьшении амплитуды отдельных пичков к концу^импульса. Это позволяет математически описать огибающую^пнчков"такого^'импульса с помощью колоколообразной несимметричной ^кривой. В"7*частности, огибающая пичков может быть описана'} произведением ^степенной Рис. 3.2. Осциллограмма импульса ЛИ в пичковом режиме с упорядоченной генерацией и показательной функций времени t: Ф (0 = tn ехр (—""*),(3.8) где пит — некоторые числа (целые или дробные). Импульс лазера, работающего в пичковом режиме с упорядоченной генерацией (рнс. 3.2), представляет собой набор отдельных вспышек общей длительностью Т " 1 мс, следующих друг за" другом со скважностью, равной примерно 0,2, так же как н в случае хаотической генерации излучения. Однако амплитуда отдельных вспышек сохраняет почти постоянное значение на протяжении значительной части импульса так же, как и временной промежуток между отдельными вспышками. С некоторым приближением такой режим излучения может быть описан с помощью периодической функции времени, например зависимостью вида 132] ф (f) = С (0 (1 — cos юг), (3.9) где С (t) — медленно меняющаяся функция времени, которая в первом приближении равна 0,5, когда 0 Г Ф (t) ; 1; и — частота следования отдельных вспышек в лазерном импульсе. Анализ нагрева полубесконечного тела или пластины источником теплоты с временными структурами, изменяющимися в соответствии с зависимостями (3.8) и (3.9), может быть выполнен после решения соответствующей теплофизи ческой задачи (см., например, [33]). Квазистацно-нарные режимы генерации излучения импульсных лазеров [32] фактически не содержат пнчков, исключая начальный промежуток времени (рнс. 3.3). В первом приближении для описания временной структуры импульсов ква-зистацнонарного режима ЛИ можно использовать ступенчатую функцию 10 t 0; 1 0/т; (3.10) 0 гт, где т — длительность импульса. Модулирование добротности резонатора позволяет получать моноимпульсы ЛИ (рис. 3.4) длительностью
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 77 78 79 80 81 82 83... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
