Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 61 62 63 64 65 66 67... 494 495 496
|
|
|
|
сивности ЭЛ по оси является отсутствие стабилизации его параметров. Помимо перечисленных факторов, влияющих на временное и пространственное распределение интенсивности электронного луча по его сечению, существует также "методический фактор". Анализ различных методов решения интегрального уравнения Абеля показал, что при анализе по методу Пирса на оси получаются заниженные результаты, что может приводить к "провалу" интенсивности на оси источника [11]. В результате измерений методом вращающегося зонда получают зависимость силы тока зонда от координаты х, совпадающей с направлением перемещения зонда. Практический интерес представляет не экспериментально полученная зависимость / (х), а распределение плотности тока по радиусу пучка / (г). Экспериментальная зависимость / (х) связана с радиальным распределением плотности тока осесимметрич-ного пучка / (г) уравнением Абеля [9, 10]: где Я — радиус пучка. / (г) находят из уравнения (2.2) методом интегрального обращения [П, 12]: Цг)=-±\ 1'^'1ХШ . (2.3) Так как вид зависимости / (х) заранее известен, для нахождения зависимости / (г) используют приближенные методы, заключающиеся либо в аппроксимации функции / (х) соответствующим многочленом и последующем аналитическом решении уравнения (2.3), либо в численном интегрировании этого уравнения [11]. Численное интегрирование уравнения (2.3) позволяет отказаться от довольно сложной и громоздкой процедуры аппроксимации, которую при аналитическом решении этого уравне ния необходимо проводить для каждой зависимости / (х), получаемой в результате эксперимента. В настоящее время [5, 10] нет общепризнанного надежного метода численного решения уравнения (2.3), вследствие его некорректности. Зависимости / (г), приводимые разными авторами, получены из экспериментальных зависимостей / (л:) в результате применения различных методов пересчета, что затрудняет сравнение литературных данных. В работах [10, 16] приведена оценка существующих численных методов решения уравнения (2.3), определены их точность и чувствительность к статистическим погрешностям. Из анализа указанных работ следует, что вид распределения / (г), получаемого в результате пересчета экспериментальной зависимости / (х), зависит от применяемой методики численного интегрирования, вида зависимости / (х) и шага численного интегрирования. Отличие зависимостей / (г), полученных численным интегрированием уравнения (2.3), от зависимостей, полученных из тех же экспериментальных данных аналитически (при аппроксимации зависимости / (х) многочленом), может быть весьма существенным. В частности, на оси симметрии электронного пучка зависимость / (г), получаемая численным интегрированием, может иметь ложный минимум [10, 11]. В работе [8] приведены зависимости / (г), имеющие минимум на оси симметрии. Появление минимума плотности тока на оси электронного пучка может иметь физическую природу [8, 20], однако вид распределения / (г) может быть искажен вследствие некорректности применения конкретной методики численного интегрирования. Общим для всех методик численного решения уравнения (2.3) является ограничение радиуса электронного пучка Я, зависящее от условий эксперимента [условия измерения I (х)\. Рассмотрим связь этого ограничения с возможностью возникновения ложного минимума зависимости / (г) на оси электронного пучка [2]. Обозначив / (г) = ф (г, Я) и произведя замену переменной интегри —-4--
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 61 62 63 64 65 66 67... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
