Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 424 425 426 427 428 429 430... 494 495 496
|
|
|
|
При выполнении условия (14 5) и (14 6) на вход осциллографа поступает только низкочастотный сигнал Полагая /п тт = 50 Гц и /д тах = 5 Гц, получим 0,032 гЧфС 0,032 Чтобы схема измерения не влияла на протекание тока силой /м через обрабатываемую деталь, соблюдается соотношение £!ф где /?ф —сопротивление фильтра, Я3 — сопротивление заземления На рис 14 10, а показана осциллограмма силы тока /м, полученная без применения фильтра Осциллограмма рис 14 10, б получена с применением РХ-фильтра Характер изменения сигнала, записываемого осциллографом в этом случае, соответствует изменению среднего значения силы пульсирующего тока Низкочастотные пульсации с частотой /п : 5 Гц, проходят через фильтр и наблюдаются на осциллограммах Режимы электронно-лучевой обработки образцов из СтЗ приведены в табл 14 8 На рис 14 11—14 13 показаны макрошлифы зон электронно-лучевого воздействия, соответствующих различным режимам обработки Силу протекающего через образец тока /м можно представить в виде алгебраической суммы сил токов /м=/л-(/Вт + 'г). (14 7) где /п — сила тока электронного луча; /вт — суммарная сила тока вторичных и отраженных электронов; /т — сила тока термоэлектронной эмиссии После выхода на стационарный режим электронио-лучевого воздействия (длительность процесса определится переходными процессами в электронно-оптической системе установки) сила тока /м будет постоянной до точки А (рис 14 14) Предельное значение /м в этом интервале времени определится коэффициентом отражения и коэффициентом вторичной эмиссии электронов, которые практически не зависят от температуры В течение периода Д^ поверхность детали разогревается до температуры, примерно равной температуре плавления Для большинства материалов (А1, Си, Тл, N1, 2т, коррозионно-стойкая сталь) к моменту времени, соответствующему точке А, на Рис 14 ч Схема измерения си ты тока / протекающего через образец при элек-тронио-лучевой обработке: / — обрабатываемая деталь; 2 — ЭЛ, 3 — КС фильтр 4 — осциллограф чинается плавление Исключение составляют XV и Мо Для образцов из СтЗ плавление начинается практически сразу после выхода ЭЛ на стационарный режим В интервале времени Д/2 — Дгх происходит резкое уменьшение силы тока /м вследствие интенсивной термоэлектронной эмиссии Сила тока /м в этом интервале времени определится выражением (14 7), в котором /п, /вт остаются постоянными, а /т возрастает в соответствии с законом Ричардсона—Дэшмана Гг = ЛГ2е-ф/(/гГ), где /г — постоянная Больцмана, Т — температура поверхности Работа выхода электронов р и константа А определяются материалом и состоянием поверхности образца Точка В на кривой (рис 14 14) соответствует началу интенсивного парообразования Формирования канала проплавления (перемещения фронта испарения в глубь металла) к моменту окончания интервала А/2 еще не про-иоодит (см рис 14 11, режим /) В интервале времени Д?3 — Д/2 происходит формирование канала 14 8. Режимы обработки образцов из СтЗ Индекс режима Ускооя ютее напряже ниє к В Сила ток а лча мА Время поеден СТЙИЯ, с 1 25 30 0 5 II 25 30 3 III 25 30 10
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 424 425 426 427 428 429 430... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
