Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 419 420 421 422 423 424 425... 494 495 496
|
|
|
|
1 3 1 1 /, / п п 0,9 0 7 n. Л 1? ""ПС \ и, й а ? \ и, и Рнс. 14.3. Зависимость силы вторичного тока /к от степени фокусировки ЭЛ и характерные очертания зон проплавления при сварке с погонной энергией 6540 Дж/см с меньшей эффективностью, чем в случае У-образной кривой. Поэтому правая ветвь лежит либо несколько выше, либо на уровне левой, а амплитуда центрального пика не превышает уровней левой и правой ветвей (рис. 14.4, в). Угловое распределение отраженных электронов мало отличается от закона косинусов (рис. 14.5) [3]. В связи с этим можно воспользоваться законами движения молекулярных потоков в цилиндрических и конических отверстиях (трубах) и оценить связь Ш Ш 111 о)В)в) Рис. 14.4, Схема, поясняющая причины Vи \У-образного характера формы кривой тока, проходящего через мишеиь У((Р) У1 Уг ^3 О 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0С05у Рис. 14.5. Угловое распределение обратно-рассеянных электронов при бомбардировке мишеней из золота (/), серебра (2), меди (3) с энергией 30 кэВ; V (р) — в произвольных единицах [3 ] силы отраженного тока с геометрией канала. Рассчитаны коэффициенты вероятности прохождения молекулярным потоком трубы (коэффициенты Клау-зинга) в зависимости от Н1г0, где Н — глубина канала; г0 — радиус его сечения (табл. 14.3 и 14.4) [6]. Интенсивность молекулярного потока из трубы Я= МБа,(14.2) где 1У — коэффициент вероятности прохождения; 5 — площадь поперечного сечения трубы; а—количество вещества, испаряемого в единицу времени с единицы поверхности дна цилиндрической трубы. Для оценки силы отраженного тока, выходящего нз канала, выражение (14.2) можно записать в другом виде: !г = ШПП,(14.3) где 1У — вероятность выхода отраженных электронов из канала (коэффициент Клаузинга); 1П — сила тока луча. Если полагать, что эффективный КПД электронно-лучевого нагрева определяется в основном потерями на отражение электронов, то с учетом (14.1) и (14.2) г|и = 1 — Шг.(14.4) Результаты экспериментальной проверки справедливости выражения (14.4) представлены в табл. 14.5. Как следует из табл. 14.6 г|и приближается к 0,95—0,97 при Н/г0 2
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 419 420 421 422 423 424 425... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
