Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 416 417 418 419 420 421 422... 494 495 496
|
|
|
|
ком/Н В Гревцев, В Д Золотухин, Ю М. Кашурников и др — Теплофизика высоких температур, 1977, т 15, № 2, с 362—369 22Ройх И. Л., Колтунова Л. Н. Защитные вакуумные покрытия на стали. М Машиностроение, 1976 368 с 23Рыкали н Н. Н. Расчеты тепловых процессов при сварке М Маш-гиз, 1951 296 с 24Рыкалин Н. Н., Зуев И. В., Углов А. А. Основы электронно-лучевой обработки материалов М Машиностроение, 1978 239 с 25Технология тонких пленок Справочник Пер с англ Т 1/Под ред Р. Майселла, Р. Глэнга. М Советское радио, 1977 664 с 26Худышев А. Ф., Славии Г. А. Исследование технологических возможностей импульсной электронно лучевой сварки тонколистовых материалов — Физика и химия обработки материалов, 1971, № 3, с 13—19 27Чопра К Л. Электрические явления в тонких пленках Пер с англ /Под ред. Г Д Шермергора. М Мир, 1972 436 с 28Щука А. А., Днепровский В. Г., Дудоладов А. Г. Получение тонких слоев с помощью лазерного излуче ния — Зарубежная электронная техника, 1973, № 24, М ЦНИИ "Электроника", с 38—65 Глеи Контроль, регулирование электронно-лучевого 14.1. Эмиссия электронов из зоны обработки В общем энергетическом балансе электронно-лучевого воздействия помимо тепловы^ потерь необходимо учитывать также потери на электрон ную эмиссию из зоны обработки (вторичные электроны, неупр} горассеян-ные, упругоотраженные [5]), световое и рентгеновское излучение При тем пературе плавления и рыше для металлов существенной становится термоэлектронная эмиссия Анализ этих потерь [4, 7, 11, 13] показывает, что потери на эмиссию истинно вторичных электронов и термоэлектронов, на лучеиспускание и рентгеновское излучение пренебрежимо малы по сравнению с мощностью ЭЛ Основная доля потерь приводится на упруго и не-упругоотраженные электроны (например, для вольфрама до 50 %) В связи с этим считают, что для электронно-лучевого нагрева эффективный КПД % определяется главным образом коэффициентом отражения [2, 14]. "14 и стабилизация параметров нагрева при обработке Для определения коэффициента от ражения г существуют несколько спо собов Некоторые авторы считают, что г является функцией только атомного номера Z элемента, например, в таком виде r= (7Z — 80)/(14Z — 80), либо г = In (Z/6) — 0,25 Полагают, что г зависит только от энергии пучка Е r-^Zxl3E1'2 Эффективный КПД (2 ] % = 1 — кг,(14 1) где k = 0,45-г-0,50— коэффициент про п орцион альности, х ар актеризующий распределение отраженных электронов по их энергии Измерения коэффициента отражения (см п 12 4) показыва!от, что г линейно уменьшается с повышением мощности ЭЛ Обработка эксперимен тальных данных, представленных на рис 14 1, показывает, что из характеристик процесса отражения (табл 14 1) можно получить константу б* = = гб2,/3 = const = 1,1 10_4см Уточненный анализ экспериментальных значений т [3] показывает
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 416 417 418 419 420 421 422... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
