Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 401 402 403 404 405 406 407... 494 495 496
|
|
|
|
чом. Задача о нестационарном испарении в вакуум рассмотрена в работах [9, 16, 18}. В них показано существование нестационарности в течение времени т, когда унос теплоты паром q незначителен (qv " Юн-20 % плотности падающего потока), рассмотрен ступенчатый тепловой поток (Q = 0 при t ^ 0 и Q— const при f 0) и численным методом (на ЭВМ "Минск-22") решено одномерное уравнение теплопроводности с нелинейным граничным условием, учитывающим испарение с поверхности в соответствии с изменением давления пара. Безразмерное время х~ tit*. Здесь Г =hl4(4aQ2)](T*s-T0y, (13.1) где Я — коэффициент теплопроводности; а — коэффициент температуропроводности; Ts — температура, определяемая из уравнения Qa (Ts) = 0,1Q; Т0 — начальная температура. Безразмерная температура 6s = = TjTsoct где Ts —температура поверхности; Tsoo — температура поверхности, при которой (в случае ее достижения) весь тепловой поток, приходящийся иа поверхность, тратится только на испарение; безразмерный тепловой поток, уносимый паром, Qv^Qv'Q-(13.2) Скорость испарения с единицы площади по формуле Ленгмюра (г/см2-с) m = 5,833-10~5 VMjtl 10В~Л//Ч (13.3) где М — относительная молекулярная масса испаряемого вещества; В и Л — константы [25]. Из условия Qv (TSoo) = Q, где Qv = ~ £-испт — теплота фазового перехода 0,8 Ряс. 13.3. Зависимость безразмерной температуры и тепло ng Boro потока от х для алюминия: ' I — Q — 10' Вт/см2; 2 — Q = 10" Вт/см"; 3 — Q = 0,4 = 10' Вт/см*; 4 — Q = = 108 Вт/см* 0,2 испарения; (2 — удельный тепловой поток, получают трансцендентное уравнение Soo в QyMTSoo '• 1,12-10-М Из уравнения (13.1): А B-Ii r Q у T'SM '' 1,12-10_М (13.4) (13 5, На рис. 13.3 видно, что при т 1 (/ /*) потери теплоты иа испарение по сравнению с Q незначительны. Температура поверхности Ts = Тй-\ + 2Q V~ât/(K V"n). При t 1 становится существенным и постепенно увеличивается унос теплоты паром, рост температуры поверхности замедляется. В процессе достижения т ж 1 становится постоянной температура поверхности, а к моменту т " 10 — скорость испарения m и qv. В интервале 1,510 кривые qv могут быть описаны приближенной зависимостью qv=l-~e-xla,(13.6) где а = 7-Т-8. Характеристики нестационарного испарения некоторых материалов представлены в табл. 13.1. В таблице приняты следующие обозначения: /* — длительность теплового импульса, в течение которого при расчете Ts{t) можно не учитывать испарение [см. формулу (13.4)]; Ts — температура поверхности, ниже которой можно затратами теплоты на испарение пре.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 401 402 403 404 405 406 407... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
