Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 36 37 38 39 40 41 42... 494 495 496
|
|
|
|
(0,4—10,6 мкм), в котором генерируется излучение с достаточно высокими энергетическими параметрами (энергия, мощность в импульсном или непрерывном режимах и т. д.), определяющими эффективное использование лазеров для технологических целей. Одной из важнейших характеристик лазерного излучения является монохроматичность, определяющая диапазон частот или длин волн, который занимает излучение, т. е. ширину его спектра. Для некоторой спектральной линии с длиной волны %0 (частотой ш0) степень монохроматичности 171 |х = ДА/А0 = Дсо/со0, (1.16) где ДА — ширина спектра. Обычно лазеры считают источниками монохроматического излучения, так как оно имеет достаточно узкий спектральный интервал, который можно характеризовать одной частотой или длиной волны. Например, для газовых лазеров, работающих в одномодовом режиме при ДА, да 10~10 мкм и. да 10 10. В то же время для спектральных линий, выделенных монохроматорами, и, ^ 10"в. Поскольку значительная часть потока излучения приходится на очень узкий участок спектра излучения (например, спектр рубинового лазера состоит из нескольких узких спектральных линий ~10~8—107 мкм) и не превосходит сотых долей микрометра, то спектральная плотность мощности лазерного излучения на много порядков превосходит спектральную плотность мощности излучения других известных источников электромагнитной энергии. Высокая монохроматичность излучения позволяет использовать его при исследованиях атмосферы, в спектроскопии, при изучении явлений фотолюминесценции и фотоэффекта, создании эталонов частоты, управлении химическими реакциями и др. Монохроматичность тесно связана с одним из основных свойств лазерного излучения — его когерентностью. Когерентность определяется корреляцией характеристик поля излучения, образованного в одно и то же время разнесенными в пространстве источниками (пространственная когерентность), или одним и тем же источником, но в раз ные моменты времени (временная когерентность). Если в результате сложения полей результирующая интенсивность электромагнитного излучения J в точке Q в зависимости от разности фаз может принимать любые значения ™(V7i VJif До Wh + Vh)\ то источники когерентны. Источники полностью некогерентны, если интенсивность J = J-y-\/2. В случае временной когерентности 'ког = с^коГ!(1-17) где с — скорость света (определяет связь между характеристиками временной и пространственной когерентности источников, т. е. если разность хода лучей превышает некоторое значение параметра 2К0Г, называемого длиной когерентности, то корреляция между характеристиками электромагнитного поля в различные моменты времени отсутствует); тког — время когерентности, в течение которого разность фаз колебаний источников не успевает измениться на величину того же порядка, что и я; тког связано с шириной спектра излучения ДА (степенью монохроматичности) соотношением тк0ГдаЛАдац. (1.18) Для лазерного излучения тког = = 10 2-j-10-1 с, а для обычных источников света тког = Ю-8 с. Свойства когерентности излучения обычно описывают функцией когерентности Г, которая представляет собой среднее значение по времени от произведения двух компонент электромагнитного поля в точках rt и г2, т. е. Г (п, г2, т) = г X(r2,t)dt.(1.19) Здесь V (г, t)= А (г, t) cos [ф (г, t) — Ш], (1.20) где А (г, t) и ф (г, t) — соответственно амплитуда и фаза колебания; ш — средняя частота.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 36 37 38 39 40 41 42... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
