Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 386 387 388 389 390 391 392... 494 495 496
|
|
|
|
Рис. 12.1. Зависимость радиуса зоны кипения от времени (141 " безразмерных единицах у = у (г), г = ^/ Зх: 1 — у* = 1/2; 2 — уг — 1/15; 3 — квази-стационарный случай у ~ 0; 4 — решение по выражению (12 4) На рис. 12.1 представлена зависимость радиуса зоны кипения от времени в относительных единицах как результат решения уравнения (12.11). Прямая 4 соответствует решению урав" нения (12.4), прямые 1—3 показывают, как замедляется кипение вследствие влияния теплопроводности. 12.2. Плавление, испарение и выброс продуктов разрушения Экспериментами (201 установлено, что ослабление интенсивности проходящего через слой вещества ЭЛ, связанное с рассеянием и поглощением энергии электронов вследствие упругих и неупругих столкновений, подчиняется экспоненциальному закону. В частности, для поглощения в газовой среде плотность тока / = /о ехр (—пах),(12.12) где /о — начальная плотность тока, А/сма; п — концентрация атомов пара, сечение взаимодействия, сма, / = /о ехр (—ар*), где а — коэффициент поглощения, см2/г. Расчетным путем установлено, что взаимодействие ЭЛ с паром в канале происходит в основном вследствие многократных упругих столкновений. Доля неупругих столкновений менее 10%. Таким образом, можно полагать, что ослабление интенсивности ЭЛ при см а; а или 'S . 2 Рис. 12.2. Схема рассеяния потока электронов слоем пара: / — ЭЛ; 2 — частицы пара; 3 — изменение траектории электронов вследствие рассеяния прохождении через слой пара связано главным образом с рассеянием электронов за пределы зоны обработки либо с рассеянием на стенки отверстия, если вскипание произошло на дне канала 18] (рис. 12.2) На основании формулы (12.12) для рассеяния энергии ЭЛ можно записать Я'% ~ 4% ехр (—арх), (12.13) где я'2 — удельный поток энергии, прошедший через слой пара толщиной 72 — падающий поток; р — плотность пара. Зависимость коэффициента поглощения а от ускоряющего напряжения и (кВ) определяется формулой 120] а = 2,4-10в1Г-2(12.14) Из зависимости (12.13) для плотности слоя пара получим 1п (д2/д'2) Р = (12 15) Будем считать критической такую плотность пара р, при которой ослабление падающего потока происходит до значения я*. Тогда _ in (q,/qi) ах (12 16) где х " Я — глубина канала. При р р* ЭЛ достигает поверхности и обеспечивает взрывное веки
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 386 387 388 389 390 391 392... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
