Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 385 386 387 388 389 390 391... 494 495 496
|
|
|
|
Удельная поверхностная мощность 92 = £испр67(1Ъ.т), (12.6) где б — глубина пробега электронов в материале при даииом ускоряющем напряжении, см При М = 3,6-lO"™6 г (ускоряющем напряжении U = 150 кВ, диаметре луча d = 0,1 мм) время энергонакопления для различных материачов в зависимости от их теплофизических свойств может быть от единиц до сотен микросекунд Для коррозионно-стойкой стали и титана, коэффициенты температуропроводности которых соответственно равны 0,044 и 0,07 см2/с, это время примерно равно Ю-4 с, для меди, золота, серебра, у которых коэффициент температуропроводности порядка единицы, время энергонакопления составляет несколько микросекунд Оценить время энергонакопления можно и другим способом Время энергонакопления, определяемое как время, требуемое для развития зоны взрывного вскипания внутри объема материала, складывается из времени тъ тоебуемого для иагрева до температуры кипения, и времени т2, необходимого для развития взрывного процесса Иначе говоря, в первом приближении т=т(7,, X, с, L„cn, /-пл, б). П2 7) Так как для большинства металлов Lnn то необходимую формулу для т можно получить и пользуясь теорией подобия с учетом условия х2 т, r"LMcnPP/?2(12.8) Существенно, что в формулу (12 8) входят как ть так и т2 Необходимо иметь в виду, что -tj при относительно малых q2 становится одного порядка с т2, поэтому при использовании формулы (12 8J д2 должно быть большим некоторого критического значения q\, которое может быть оценено с помощью соотношения [2] Я'г ™ PKcnVbji. (12 9) Справедливого для чисто поверхностного источника теплоты Оценки показывают, что это соотношение дает правильный результат и для объем ного источника. Оценки времени эиер гоиакопления для ряда металлов при воздействии ЭЛ по соотношениям (12 1), (12 2) и (12 8), (12 9) дают практически одинаковые результаты Критическая удельная объемная мощность q3 для данного материала — величина постоянная, не зависящая от ускоряющего напряжения и определяемая в основном теплофизическими и механическими свойствами материала Выражения (12 4), (12.5), (12 6), как уже было показано выше, получены без учета теплопроводности [см формулу (12 1)]. Поэтому точность оценок по ним тем выше, чем больше ч-, (при ?2 q\). Влияние теплопроводности в условиях, когда q2 q\, рассмотрим с учетом основных выводов, сделанных в работе [14] Если в качестве модели процесса принять пространственную задачу Стефана, то баланс энергии на фронте фазового перехода можно представить в виде 9/(4яа2) ЧГИ0П ~ 7-0)/а-Á (Гкип T0)/Vñxt = pL„on da/dt, (12 10) где % — коэффициент температуропроводности, или в безразмерном виде 1 — У — ypIVx = у2 dy/dx (12 11) Здесь у = а/а,, х = tlx — соответственно безразмерные радиус и время, где a — ql \Ы% (ГИсп — Г0) ] — максимально возможный для данной мощности радиус зоны кипения; х — = AnpLacna3/q — характерное время развития зоны кипения; у = = Ve (Тисп — Т0)/(я1исп) — безразмерный комплекс. Если пренебречь теплопроводностью, то уравнение (12 10) будет иметь вид 1 = у2 dy!dx, и его решение х = = у*/3 при у = ft/a (ft — глубина, на которой расположен источник теплоты под поверхностью) дает результат, аналогичный выражению (12 4) Относительная погрешность вследствие пренебрежения теплопровод ностью й = у -fу у^Зу1/2.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 385 386 387 388 389 390 391... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
