Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 322 323 324 325 326 327 328... 494 495 496
|
|
|
|
давление в кратере быстро падает, стремясь к давлению окружающей среды. Этот момент сопровождается изменением режима течения кольцевого слоя расплава металла на стеиках кратера. По прошествии некоторого времени после прорыва отверстия в нижней части кратера, сопровождающегосяизменением режима движения расплавленного металла, под действием сил тяжести и поверхностного натяжения расплав стекает в нижнюю часть кратера и при некотором диаметре отверстия перекрывает его от прохождения излучения. Вследствие этого увеличивается поглощение излучения в нижней части кратера, возрастают температура и давление отдачи, что приводит через определенное время к новому прорыву отверстия, и процесс повторяется. Процесс перекрывания и прорыва отверстия не является чисто периодическим вследствие инерционности тепловых явлений! В этом случае между отдельными циклами увеличивается диаметр кратера с одновременным выносом части объема жидкой фазы. Поэтому начиная с некоторого значения выходного диаметра его затягивание прекращается и дальнейший рост диаметра канала происходит непрерывно вплоть до момента, пока интенсивность источника теплоты на боковой поверхности канала не упадет ниже пороговой для начала плавления. Качественный анализ движения жидкой фазы в канале дает возможность утверждать, что для улучшения качества фигурных отверстий необходимо повысить плотность потока излучения до ^10' Вт/см2. Однако значительное повышение плотности не всегда иужио, поскольку в определенный момент экранирование излучения продуктами выноса приведет к перекрыванию зоны воздействия и начнут развиваться явления, связанные с затеканием отверстия иа дие канала. Отсюда следует вывод о существовании оптимального по интенсивности и длительности импульса для наиболее эффективного пробивания отверстий заданной формы и диаметра в пластине [10]. 9.3. Влияние энергетических и временных характеристик импульса ЛИ на параметры отверстий! Конечные размеры отверстия при заданных условиях фокусирования излучения определяются энергией и продолжительностью светового импульса. Многие технологические лазерные установки имеют одну неизменную продолжительность импульса. В таком случае получение заданных размеров отверстия достигается подбором нужного значения энергии им* пульса и зависимость глубины и диаметра полученного отверстия от энергии является одной из основных характеристик, определяющих возможности лазерной обработки. Следует учитывать, что зависимости К (Е) и й (Е) ие однозначны, они определяются способом изменения энергии в световом импульсе. Таких способов может быть три: 1) изменение электрической энергии накачки импульсных ламп (наиболее распространенный способ); 2) применение светофильтров; 3) диафрагмирование луча. Для этих случаев иа рис. 9.9 и 9.10 приведены графики, полученные экспериментально при обработке отверстий в стали. Излучение фокусируется иа поверхность образца линзой с? = = 60 мм. ?1 1 3 та ф 010 20 30 Е,Дж Рис. 9.9. Зависимость диаметра 1 отверстия от энергии Е импульса ЛИ при изменении энергии: / — светофильтрами при постоянной накачке лазера "н = 4,2 кВт н диафрагме 0 = 7 мм; 2 — накачкой лазера и постоянной диафрагме 0 = 7 мм; 3 — диафрагмированием луча лазера при постоянном ия = 4,2 кВ
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 322 323 324 325 326 327 328... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
