Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 29 30 31 32 33 34 35... 494 495 496
|
|
|
|
зера необходима различная температура. В электроионизационных лазерах (ЭИЛ) пучок высокоэнергетических электронов для поддержания разряда вводится в газовую среду. Для ионизации газа в одном из лазерных разрядов применяют высокоэнергетический (100—200 кэВ) пучок электронов, а приложенное к газовому объему поперечное электрическое поле ускоряет возникающие в результате ионизации электроны, возбуждающие молекулы азота и углекислого газа. Меняя напряженность электрического поля, можно так изменить распределение электронов по скоростям, что накачка молекул станет наиболее эффективной. В работе [10] лазер такого типа назван лазером с поддержанием ионизации (ionized—sustained laser), а в качестве примера приведен лазер, в котором электронный пучок с энергией 130 кэВ вводится в разрядную камеру объемом 10 л со смесью С02, N2, Не в соотношении 1:2:3 при давлении 103 Па. В этом случае излучаются импульсы на основной моде с энергией до 1200 Дж (пиковая мощность 50 МВт при длительности импульса 50 мкс) и много-модовые импульсы с энергией до 2000 Дж. В ЭИЛ можно использовать высокие давления рабочей смеси (около 106 Па) [6]. При таких давлениях рабочей смеси применяемые в ТЕА-лазерах методы возбуждения для ЭИЛ непригодны (за исключением применения ионизирующего излучения от внешнего источника плазмотронного возбуждения). Это позволяет выделить ЭИЛ в самостоятельный класс приборов 5 Рис. 1.18. Принципиальная схема электроионизационного лачера среди лазеров на С02. Одной из главных особенностей ЭИЛ по выходным параметрам является возможность получения перестройки частоты в широких пределах при интенсивной лазерной генерации. Первые эксперименты, проведенные при исследовании ЭИЛ с давлением рабочей смеси, большим атмосферного, отражены в работе [6]. Принципиальная схема ЭИЛ показана на рис. 1.18. В корпус 1 лазера вмонтирован внешний источник 2 (электронная пушка), создающий интенсивный поток частиц (электронов) с большой энергией. Пленка 3 отделяет вакуумный объем внешнего источника от разрядной камеры, образованной зеркалами резонатора 6 и заполненной рабочей смесью газов при большом давлении. Пленка 3 (например, майларо-вая) оказывается прозрачной для потоков электронов с большой энергией. Поток электронов (или других заряженных частиц) распространяется в направлении, перпендикулярном к продольной оси резонатора (ось г). Разрядный промежуток в лазерном объеме образован электродами 4 (сетчатым) и 5 (сплошным). В корпусе ЭИЛ предусмотрено отверстие для наполнения разрядной камеры рабочей смесь*. Принцип действия заключается в создании проводимости в плотной газовой среде с помощью ионизирующего излучения от внешнего источника при одновременном пропускании через разрядный промежуток электрического тока с последующим преобразованием энергии электрического тока в колебательную энергию молекул. Необходимым условием протекания токов большой силы в ионизированном газе является высокая степень его ионизации. Концентрация электронов в газе должна быть выше некоторого порогового значения, зависящего от размеров разрядного промежутка, давления и состава газа. Экспериментальные исследования характеристик ЭИЛ, работающих при давлениях смеси СОа—гУ2—Не вплоть до 5 МПа, отражены в работе [6]. В качестве ионизирующего излучения использовался поток электронов энергией около 700 кэВ и плотностью тока
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 29 30 31 32 33 34 35... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
