Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 315 316 317 318 319 320 321... 494 495 496
|
|
|
|
ШШШшШшШя ш Рис. 9.2. Зоны воздействия излучения лазера на стали (х4): а — ХВГ; б — сталь 45 называет, что поглощение излучения в плазме, образованной при действии излучения на металл в вакууме, начинает иметь наиболее существенное значение при плотностях потоков излучения 70 тах : 108-М09 Вт/см2. Эта величина ограничивает сверху диапазон рабочих (эффективных) плотностей потоков излучения, используемых для получения отверстий в материалах. Нижняя граница диапазона определяется плотностью потока, при которой процесс образования лунки начинается в момент окончания импульса, т. е. примерно соответствует порогу начала разрушения материалов (металлов): д0 т1п " 105 -5--тЮ8 Вт/см2. Движущаясяпарожидкостная струя плавит и размывает стенки лунки, увеличивая ее диаметр. В зависимости от плотности потока излучения лазера, длительности импульса и свойств обрабатываемого материала доля жидкой фазы в продуктах разрушения может составлять от 30 до 80 %, и она тем больше, чем выше теплопроводность материала и чем значительнее разность между Тщ и Тй, Расплавленный ме талл обычно движется вдоль стенок лунки и образует характерный валик вокруг ее входной части, а при значительных количествах металл также выбрасывается наружу и, застывая, образует тонкий, расплющенный венчик, несколько приподнятый над поверхностью движущегося металла (рис. 9.2). С увеличением скорости движения расплавленного металла все чаще происходит отрыв достаточно крупных капель, которые разлетаются по периферии факела. Значительное количество мелких капель, вылетающих со дна лунки, наблюдается и в центральных областях факела. Разлет капель при движении расплавленного металла навстречу лучу лазера тормозится в результате их испарения с поверхности. Отдельные частицы размером 10 -10 2 см, дви гаясь со скоростью V " (2н-5) 102 см/с, меняют направление первоначального движения и возвращаются обратно к лунке (см. рис. 9.1, а) всего за время генерации нескольких пичков излучения на расстоянии -~1 см и более от материала. На наружной поверхности венчика можно различить концентрические пояса различных цветов побежалости, обусловленных разными скоростями охлаждения металла (см. рис. 9.2)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 315 316 317 318 319 320 321... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
