Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 294 295 296 297 298 299 300... 494 495 496
|
|
|
|
где Ki (Ро) — модифицированная функция Бесселя второго рода первого порядка. С помощью системы уравнений (8.17) можно найти зависимость №л = / (Ч. г|?), представленную на рис. 8.30 [2, 16]. При больших значениях аргумента, разлагая Ко (Ро) и Ki (Ро) в ряд, получим №л = (2/я) i\ (1,9 — i|)+ 0,3. (8.18) Отсюда следует, что при 1|э 1,9 ой7л/от| 0, т. е. увеличение il приводит к росту WK. Это характеризует устойчивый режим резки. При ф 1,9 dWnldf\-C 0 и режим становится неустойчивым. Величина Й7Л может иметь отрицательные значения, т. е. резка может происходить только в результате химической реакции. Оценим область применимости указанной модели. Она неприменима при малых скоростях резания, когда нельзя пренебречь теплоотдачей пластины. При больших скоростях она неточна, так как ширина реза 2г/0 может оказаться меньше диаметра луча реального источника. Скорость движения источника, для которой справедливы приведенные расчеты, лежит в пределах (ab/'2 у 2а/(гу), где Ь — коэффициент температуроотдачи. Для металлов 0,1 и 1 см/с. Квазистационарная температура в центре нормально-распределенного источника Г(0, 0)= Р/(ЫЩ [-£г(-(/2/4)], (8.19) где U — vr^/ia — безразмерный параметр, пропорциональный скорости; Ei — интегрально-показательная функция. По аналогии с уравнениями (8.15) Wn = (2/я) ср(У, где ф = [y0f(rf) ] ijx Теперь параметр ср зависит от ширины реза. С учетом вклада энергии химических реакций выражение (8.19) можно переписать в виде V* = -eJ-U44)-1T*J (820) Зависимость W„ от ф и U представлена на рис. 8.30. В этом случае также существуют области устойчивого (при ф 1,9) и неустойчивого Сф 1,9) режимов. В области малых значений U расчеты по модели то Рис. 8.30. Расчетные зависимости WJ¡ от Ь при лазерной резке для модели нормально-распределенного источника. Точками нанесены результаты экспериментов по сварке сталей 12Х18Н10Т (светлые знаки) и СтЗ (черные знаки) толщиной 0,5 мм (Д, А), 1,0 мм (□, ), 1,5 мм (О, •), 3,0 мм (V, ) чечного и распределенного источников совпадают. Начиная с С/ 0,8, они дают различные результаты. Из рис. 8.30 следует, что даже при ф 1,9 в области больших и неустойчивый режим переходит в устойчивый. Например, для ф = 4 устойчивый режим существует при и 1,4. При большой скорости V перемещения нормально-кругового источника температурное поле предельного состояния в подвижной системе координат стремится к простой предельной форме [16]. Быстродвижущемуся источнику по поверхности пластины толщиной б эквивалентен нормально-полосовой источник той же мощности Рл, который в направлении ширины пластины распределен по закону Гаусса, а по толщине пластины — равномерно. При быстром перемещении такого источника теплота будет распространяться только в направлении, перпендикулярном к направлению движения. В этом случае температура
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 294 295 296 297 298 299 300... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
