Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 266 267 268 269 270 271 272... 494 495 496
|
|
|
|
Глава Лазерная Развитие новых отраслей науки и техники потребовало не только совершенствования известных методов и технологий сварочных процессов, но и разработки и внедрения новых способов сварки. Одним из таких способов является лазерная сварка. Основные преимущества лазерной сварки [1, 13]: высокая плотность потока излучения в зоне воздействия сфокусированного луча лазера; малое тепловыделение в свариваемых материалах; незначительное тепловое влияние на металл околошовной зоны; малое деформирование свариваемых элементов; получение "кинжальной" формы про-плавления при сварке металлов больших толщин; высокие скорости сварки; возможность сварки разных металлов, трудно свариваемых другими способами; легкость автоматизации процесса сварки. Указанные преимущества определяются параметрами луча лазера как источника теплоты образующегося в материале, характером взаимодействия лазерного излучения с материалами и т. д. Приведем некоторые результаты анализа тепловых процессов при сварке, которые можно использовать для несложных инженерных расчетов и оценок. 8.1. Тепловые процессы при сварке Воздействие иа металлы потоков излучения лазеров с высокой плотностью потока приводит к возникновению следующих явлений [13, 16]: электронной и ионной эмиссии, обусловленных тепловым эффектом; плавления, испарения н разрушения, сопровождающихся возникновением и истечением потока пара и капель расплавленного материала из зоны обработки; 8 сварка теплового и рентгеновского излучения с энергией до 2 кэВ; ультразвуковым колебаниям в металле, вызываемым периодичностью нагревания и теплового расширения при действии импульса с пичковой структурой, и др. Воздействие сравнительно невысоких плотностей потоков излучения с д^5-10? Вт/см2 приводит преимущественно к повышению температуры поверхности, возникновению термоэлектронной эмиссии и фотоэлектрического эффекта. Увеличение плотности потока излучения до некоторого критического значения а\ вызывает заметное испарение материала, а еще большее значение плотности ((7*) вызывает в зоне обработки значительный перегрев материала, что приводит к взрывному действию поверхностного перегретого слоя на материал, вызывая его разрушение [8, 16]. Часть энергии падающего потока излучения отражается поверхностью обрабатываемого материала. Так, при плотности энергии потока излучения 5 кДж/см2 отражается соответственно 83, 66 и 40 % для меди, алюминия и железа, что существенно снижает эффективность лазерной обработки. Кривые изменения отражательной способности /? серебра в течение импульса генерации для различных значений плотности энергии ? приведены на рнс. 8.1. Минимальное значение величины /?тіП достигается в области максимума энергии лазерного импульса, и с ростом энергии значение г? падает. Дальнейший рост Я в течение импульса генерации связывают с постепенным падением температуры поверхности металла [8, 13]. Значительное изменение /? наблюдается, когда 0 превышает некоторое критическое значение. Повышение температуры материала в месте обработки вплоть до температуры плавления Тт и выше значительно снижает й.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 266 267 268 269 270 271 272... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
