Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 256 257 258 259 260 261 262... 494 495 496
|
|
|
|
0,3 0,1 3 0 9 сг А о. °о о "о о сР о "-0о-* со О О 0,20,4 а) Рис. 7.42. Распределение концентрации углерода в области дна лунки в стали 35ХГ (нуль на оси абсцисс соответствует дну лунки): а — неотожженный образец (Л — исход" иая концентрация; В — концентрация углерода в затвердевшем расплаве); б — после отжига в течение 2 ч при 650° С в режиме свободной генерации [34, 61 ]. На образце получены две лунки диаметром до 3 мм и глубиной до 5 мм. Образец разрезается на две части с лункой в каждой. Одна из частей подвергалась отжигу при 650 °С в течение 2 ч для проверки изменения характера распределения углерода после лазерного воздействия. Микро-спектральиый анализ неотожженной части образца дает картину распределения углерода, представленную на рис 7.42, а. Наблюдается существенный спад концентрации углерода на краю лунки и небольшое увеличение ее на расстоянии 100—120 мм от края лунки. Коэффициент диффузии углерода в ферриге при температуре отжига 650 °С составляет 3,6-10~7 см2/с, т. е. за 2 ч эффективное диффузионное расстояние будет ~1 мм, что подтверждено данными микроспектрального анализа (рис. 7.42, б), не показавшего изменения концентрации углерода в зоне воздействия ЛИ. Детальный анализ процессов изменения содержания легирующих элементов в зонах воздействия луча лазера на сплавы железа затруднен вследствие ряда причин Наиболее значительной из них следует считать трудности математического описания, поскольку постановка задачи содержит систему нелинейных дифференциальных уравнений для описания распределения концентрации легирующих элементов С,% 0,4 0,3 0,2 0,1 О ол —О о э ° осоо г. о о Ъ о о--о о о 1 ^ 0А 5) 0,8 и температурного поля с нелинейными граничными условиями. Нелинейность концентрационных уравнений обусловливается резкой зависимостью коэффициентов диффузии вещества от температуры. Значение диффузионных процессов (термодиффузии, диффузии под давлением и при пластическом деформировании) в перераспределении примесей в сплавах под действием лазерного излучения рассмотрено в работе [61]. Оценки показывают, что ни при каких возможных условиях диффузии и термодиффузии (даже при учете пластического деформирования) нельзя получить изменения содержания элементов в сплавах в зонах воздействия импульсного ЛИ, сравниваемые хотя бы в какой-либо степени с экспериментальными данными. Перераспределение легирующих элементов в сплавах при воздействии луча лазера обусловлено другими процессами массопереноса, имеющими недиффузионную природу. После начала действия луча лазера на материал вблизи границы разрушения возникает тонкий слой жидкого металла, толщина которого тем меньше, чем выше интенсивность излучения. Результаты расчетов зависимости толщины слоя Н жидкого металла от плотности потока излучения представлены на рис 7.43. Для стали толщина слоя жидкого металла примерно вдвое меньше, чем для железа вследствие различия теплофизических постоянных. Узкий слой расплавленного сплава на поверхности материала может быть в процессе воздействия луча лазера обогащен или обеднен легирующими элементами по сравнению с исходным сплавом из-за разной упругости па
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 256 257 258 259 260 261 262... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
