Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 21 22 23 24 25 26 27... 494 495 496
|
|
|
|
17000 35г Зрц А ~3,39 Ззг 2рц А = 0,6328 мт . 752 -?52 ~2РЧ А = 115 пкп Рис. 1.11. Структура некоторых энергетических уровней неона и двух совпадающих с ними уровней гелня времени релаксации колебательных и вращательных состояний (например, при адиабатическом расширении молекулярного газа в газодинамическом лазере). В атомных газовых лазерах используются соударения I рода (упругие) электронов с нейтральными атомами газа (N6, Аг, Сг, Хе) и с атомами в парах металлов (Си, РЬ, Мп), а также соударения II рода в процессе передачи энергии от атома одного элемента (например, Не) атому другого элемента (например, N6), причем атомы находятся в возбужденном состоянии [9, 14]. Так, при наличии смеси двух газов (например, Не и N6), где метастабильное состояние атомов первого газа совпадает с возбужденным состоянием атомов второго газа, происходит эффективная передача энергии от одного атома к другому с переходом атомов первого газа в основное состояние (процесс называют неупругим соударением II рода) [4, 5]. Важное условие реализации этого процесса — равенство энергий активатора и возбужденного уровня других атомов. Классическим газовым лазером, работающим по этой схеме, является гелий-неоновый лазер [4]. На рис. 1.11 приведена структура некоторых энергетических уровней неона и двух совпадающих с ними уровней гелия, а также указаны три важ нейших перехода [4]. Наиболее распространены лазеры, генерирующие излучение с длиной волны X = = 0,6328 мкм, для которых заселение верхнего уровня происходит в основном в результате соударений II рода с метастабильными атомами гелия 150. Для лазеров этого типа характерны оптимальные соотношения гелия и неона в смеси от 7 : 1 до 5 : 1. Расходимость потока излучения в гелий-неоновом лазере очень мала и близка к дифракционному пределу (около 2-Ю"4 рад). У таких лазеров самая высокая стабильность частоты, близкая к 10~14. Несмотря на низкую выходную мощность (до десятков милливатт при усилениях 4—10 % на 1 м и КПД около 10-3—10 2 %), высокая стабильность частоты излучения, малая расходимость излучения, простота конструкции и достаточно высокий срок службы этих лазеров (до 10 000 ч) обеспечили их широкое распространение. Значительно большие мощности излучения (около десятков ватт) в непрерывном режиме позволяют получать лазеры с ионной активной газовой средой — ионные газовые лазеры. Известна генерация более чем на 200 линиях многих элементов: инертных газов (гелий, неон, аргон, криптон), хлора, брома, ртути, иода, кислорода, азота, кремния, серы, фосфора, цинка, кадмия и др. Наиболее распространенными и характерными представителями газоразрядных лазеров являются аргоновые ионные лазеры, причем наибольшая мощность излучения получена на длинах волн 0,488, 0,5145, 0,4965 мкм. Выходная мощность в непрерывном режиме достигает десятков ватт при максимальном КПД до 0,2% [4]. Ионизация атомов аргона происходит в дуговом разряде при малом давлении (39,9—53,2 Па). Плазма разряда должна быть высокоионизован-ной, это достигается использованием в ионных лазерах мощного дугового разряда, отличающегося повышенной степенью ионизации [2]. Так, сила рабочего тока в ионных лазерах составляет несколько десятков ампер, а плотность тока может достигать 1000 А/см2 и более [2, 4, 9],
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 21 22 23 24 25 26 27... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
