Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 170 171 172 173 174 175 176... 494 495 496
|
|
|
|
ности потока иа поверхности. С другой стороны, поскольку размер плазменного сгустка в течение импульса превышает размер пятна фокусирования, энергия ЛИ, преобразованная в энергию плазмы, передается на большую площадь, что приводит к росту размеров зоны воздействия на материале. Интенсивность источника теплоты на поверхности материала должна падать с течением времени по закону ~ага^ (///0)1/2, где ¿0 — время достижения температуры плавления материала [10]. Удаление плазменного облака от поверхности материала способствует снижению максимального значения ц иа поверхности. В плазме, образованной вблизи поверхности, могут протекать автоколебательные процессы [43, 55]. Остановимся на этом явлении более подробно. Автоколебания в лазерной плазме при высоких давлениях газов (азот, С02) обнаружены в работе [55] с помощью методики продольного просвечивания лазерной плазмы, в которой ЛИ от неодимового лазера пропускалось на регистрирующую систему через отверстие в пластине, вблизи которой образовалась лазерная плазма [42]. Автоколебательный характер изменения во времени физических параметров лазерной плазмы вблизи медной поверхности в атмосфере азота при давлении 1—8 1МПа и углекислого газа при давлении 0,5— 5,5 МПа обнаружен с помощью зои-дового тока (рис. 6.1) [43]. Получен А ные экспериментальные данные позволяют сделать вывод, что в системе ЛИ плазма — поверхность при определенных условиях могут возбуждаться автоколебательные процессы [31]. Как отмечалось в [53], при взаимодействии ЛИ с поверхностью материала (металл, диэлектрик) в газах повышенного давления пороговые значения плотности потока ц для развития пробоя и давления р становятся условными и не поддаются однозначному определению, что объясняется наличием в зоне фокусирования газа и паров испаренного материала. Этим, по-видимому, можно объяснить существование некоторого промежуточного режима между развитым оптическим пробоем (93-106 Вт/см2) и простым испарением или плавлением материала (73-106 Вт/см2). При плотностях потока ? 3 10е Вт/см2 к моменту tш температура поверхности материала достигает температуры испарения (при данных ц и р). Происходит испарение материала, на поверхности которого идет разогрев окружающего газа. На осциллограмме (см. рис. 6 1, а) этот момент времени с учетом задержки распространения эрозионной плазмы от поверхности материала до зонда соответствует резкому всплеску зон Рис. 6.1. Огибающая импульса излучения неодимового лазера % — 1,06 мкм (вверху) и осциллограмма зондового тока (внизу): материал — медь; давление азота р = = 6 МПа, а — я = 3-10" Вт/смг; б — д = ~ 1,5.10е Вт/см2 А
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 170 171 172 173 174 175 176... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
