Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 156 157 158 159 160 161 162... 494 495 496
|
|
|
|
При воздействии непрерывного излучения лазера на С02 с плотностью потока 6-103 Вт/см2 на этанол и ацетилен наблюдается взрывной выброс жидкости, развитие которого зависит •от степени перегрева. Увеличение выброса массы и импульса отдачи в результате взрывного испарения должно наблюдаться в узком интервале плотностей потока, которому соответствуют температуры поверхности, близкие к критическим [23]. Наличие пузырьков растворенных газов и посторонних примесей в расплаве металлов и их влияние на развитие объемного парообразования учтено в работе [16]. Существует некоторое критическое значение плотности потока ЛИ ?в, начиная с которого процесс объемного парообразования превалирует над поверхностным испарением, однако величина цв оказалась в этой модели заниженной [16]. Условие сопоставимости поверхностного и объемного механизмов парообразования задано в работе [16] равенством площади, на которую падает излучение, суммарной площади всех выросших из уже находившихся в расплаве и образовавшихся пузырей за время пребывания в волне прогрева. В работе [7] при анализе найдено квазистационарное распределение температуры, соответствующее плоской установившейся волне испарения со свободной поверхности жидкости, с учетом затрат энергии иа плавление металла, температурного скачка в кнуд-сеновском слое и потери энергии, связанной с разлетом паров. Рассмотрим физические причины нарушения поверхностного испарения объемным парообразованием. Во-первых, благодаря объемному парообразованию существует дополнительный поток пара, выбрасываемый пузырьками. Во-вторых, для образования и роста пузырьков необходимы затраты энергии, которые включают поверхностную энергию, энергию испарения и работу расширения. В-третьих, пузырьки, выходя на поверхность жидкости, искажают ее, создавая неровности порядка своего радиуса. Для каждого из этих нарушений поверхностного испарения можно ввести соот ветствующий критерий нарушения Смена механизмов испарения может произойти при росте плотности потока д0, причем наиболее сильно поверхность искажается пузырьками, если площадь пузырьков, пересекаемых плоской поверхностью жидкости Л'дЯа'п^, равна площади самой этой поверхности 5. Тогда, сопоставляя эти площади, получим К = па\ып = 1, (5.21) где ап — средний диаметр пузырьков; Л'п — среднее число пузырьков в единице объема. Условие (5.21) означает, что площадь, на которую падает излучение, существенно превышает площадь плоской поверхности, что может сказаться на величине поглощенной мощности. Из условия (5.21) следует, что расстояние между соседними пузырьками равно приблизительно их диаметру. Поэтому структура поглощающего слоя сильно отличается от той, которая характерна для поверхностного испарения. Выходя на поверхность, пузырьки могут выбрасывать жидкость, расположенную над ними, и жидкость, заполняющую промежутки между ними, в виде частиц примерно того же радиуса, что и пузырьки. При выполнении условия (5.21) капельный поток массы 7о1 "о ^пйп {щ— скорость поверхности расплава) оказывается того же порядка, что и полный поток 1о|Ц)| если лопнувший пузырек порождает капельку того же размера. Таким образом, выброс капель может существенно влиять на вынос массы. Кроме того, капли могут сильно увеличить экранировку поверхности от ЛИ [8,13]. Диаметр пузырька в момент соприкосновения с поверхностью = | V(2/3) Ар (О/То (И, (5.22) о
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 156 157 158 159 160 161 162... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
