Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 151 152 153 154 155 156 157... 494 495 496
|
|
|
|
хоровым [6] В общем же случае предположение Дж. Рэди является неточным Качественный анализ, выполненный С И. Анисичовъш, приводит к выводу, что существует оптимальный режим испарения данного вещества, обеспечивающий максимальные объем испаренного вещества и перемещение фронта испарения. Оптимальная продолжительность импульса о,15/ д у Р* ' ~ а КуЬъ ) Р* + 0,5(5 !2) Здесь ф — плотность энергии в Дж/см2; параметр р* определяется как корень трансцендентного уравнения еР = *т|тт (513) где К = 100с0/(9яау1ь). Плотность потока ЛИ в оптимальном режиме д* = (2,8о/(2) (уЦ)К (5 14) Перемещение фронта испарения в оптимальном режиме определяется формулой гУаг*, где е.— 1. Таким образом, оптимальный режим испарения обеспечивается в том случае, если скорость движения фронта испарения близка к средней (за время действия импульса) скорости распространения волны нагрева в материале. В рассмотренной постановке задача о движении фронта испарения не учитывает температурную зависимость теплофизических и оптических свойств материала, а учитывает температурную зависимость отражательной способности. Для металлов можно считать, что их поглощательная способность А (Т) линейно возрастает с повышением температуры вплоть до температуры плавления. При одномерной постановке задачи показано, что в этом случае оптимальный режим испарения смещается в область более высоких плотностей потока ЛИ и меньших продолжительностей импульса [9]. Предел применимости приведенного анализа связан с условием малости поглощения излучения в испаренном веществе, т. е. с отсутствием экранирования падающего потока. При ана лизе процесса испарения вещества необходимо учитывать кинетические явления, происходящие в тонком слое (кнудсеновском слое) пара вблизи поверхности и связанные, например, с обратным потоком частиц пара вследствие их столкновений. Уточнение условий вблизи поверхности, с которой происходит испарение, может быть выполнено на основе газокинетической задачи [13] Скорость фронта испарения в вакуум [1] Щ = у (Ьъ + ШТ'/ш) ' (Ь 15) где к — постоянная Больцмана; т — масса атома. При учете кинетических явлений в кнудсеновском слое выражение (5 15) отличается от аналогичного соотношения без решения газокинетической задачи [1]. Если испарение под действием концентрированного потока, энергии происходит не в вакуум, а в среду газа, то описание процесса в ряде случаев существенно усложняется. Аналитические соотношения в этом случае найти не удается, а количественную информацию получают с помощью расчетов газокинетических задач на ЭВМ [11, 36]. Дальнейшее развитие тепловой модели поверхностного испарения металлов под действием концентрированных потоков энергии описано в ряде работ [18—21], в которых наряду с квазистационарным испарением рассмотрены нестационарные испарения, образование в металле кратера, и разрушение металлических пленок. Газодинамическая теория испарения. Газодинамическая модель разрушения, разработанная Ю. В Афанасьевым и О. Н. Крохиным [3], охватывает широкий диапазон плотностей потока энергии от 10в Вт/см2 и выше. Конденсированная среда, из которой под действием КПЭ происходит испарение, в газодинамической модели не рассматривается. Основанием для такого подхода к описанию процесса разрушения вещества является то, что с увеличением плотности потока ЛИ роль теплопроводности в конденсированной фазе в общем энергетическом
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 151 152 153 154 155 156 157... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
