Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 146 147 148 149 150 151 152... 494 495 496
|
|
|
|
ростей определяют распределение давления вдоль поверхности жидкости Ар(х) = р(х) — р(оо) = (3/2h)(da/dT) X X [Т (х) — Т (сю)].(4.101) Условие, когда конвективными членами в уравнении Навье—Стокса можно пренебречь, имеет вид Ч 9i = (byvW/h^ldofdT |. (4.102) Для расплавов металлов оценка по формуле (4.102) дает qx я! 10 Вт/см2. Плотности потока при h " d " 0,1 см в экспериментах обычно существенно превышают это значение qlt поэтому конвективный перенос несуществен лишь при достаточно малом времени действия ЛИ: Atq l\il\daldT |.(4.103) Рассмотрим течение жидкости при больших числах Рейнольдса. В этом случае задачу о распределении поля скоростей установившейся термокапиллярной конвекции жидкости можно решать в два этапа: сначала находят поле скоростей вне вязкого подслоя, где rot г = Q0 = const, а затем рассчитывают изменение скорости и температуры в пограничном слое, далее — Решение первой части задачи сводится к решению уравнения Пуассона для ванн различных форм. Так, выражения для функции тока 1р для ванн прямоугольной и в форме полукруга, представлены в работе [11]. Рассмотрим неустойчивость поверхностных волн в неоднородно нагретой жидкости. В работе [13] показано, что при нагреве со стороны свободной поверхности в жидкости наряду с гравитационно-капиллярными волнами существуют термокапиллярные волны, возникающие вследствие действия термокапиллярных сил и имеющие линейный спектр. Особого рассмотрения требует случай деформирования поверхности расплавленного тонкого слоя при действии движущегося ЛИ. Так как температура в центре ванны придействии ЛИ с нормальным распределением плотности потока является наибольшей, то поверхностное натяжение там, естественно, оказывается наи меньшимУвеличение поверхностного натяжения в направлении от оси луча вызывает движение расплава от центра к периферии ванны. Это приводит к формированию профиля жидкости, отличного от плоского. Когда поверхность тонкой пленки искривляется, возникает капиллярное давление р, которое вызывает обратный поток жидкости, ограничивающий деформацию-поверхности. Поток жидкости в пленке толщиной /г связан с градиентом давления соотношением [31] / = (1Ї*ІЩ (др/дх),(4.104) где х координата, перпендикулярная к направлению движения ЛИ; V — вязкость. Капиллярное давление р=ай2Ш*2,(4.105) где а — коэффициент поверхностного натяжения. В тонких пленках капиллярное давление намного больше, чем гравитационное. Сначала поверхность является плоской и капиллярным давлением можно пренебречь. С течением времени капиллярное давление возрастает до тех пор, пока его рост не приостановит поток расплава, вызванный градиентом поверхностного натяжения. Прирівняв потоки жидкости, получим соотношение, связывающее температурный градиент и градиент давления: др/дх = (3/2h)(da/dh)(dTldx). (4.106) Используя соотношения (4.105) и (4.106), найдем уравнение относительно ДЛ (х) — профиля установившегося состояния расплавленной пленки'. АН (х) = = [3 {2ко)-ЧаІдТ\ | | Т (*') йх' йхАг о о -г-0*2/2,(4.107) где постоянная интегрирования (3 может быть найдена из условия сохранения объема жидкости. Если профиль температуры пленки описывается законом нормального распределения, то.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 146 147 148 149 150 151 152... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
