Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 145 146 147 148 149 150 151... 494 495 496
|
|
|
|
где коэффициент поверхностного натяжения а зависит от температуры о = а (Т) При малых скоростях течения распределение температуры по поверхности Т (х) можно считать заданным и не зависящим от времени Так как решение уравнений (4 92) в общем случае является достаточно сложным, то кратко рассмотрим предельные случаи а) глубокая ванна (h d, где d — размер источника теплоты) б) мелкая ванна (h -С d), для которой анализ поля скоростей жидкости может быть выполнен до конца Глубокая ванна В этом случае Í25] оо vx=\x Ч-1 da áT] j dpe^i[2ncp2}x — í oo oo X J dkk2Th sin (kx) [tkz — (X/k) elz], o (4 94) vz = [— (ny)-1 da/dT] X l OOСО X J dpept/2nip2 J dkk° cos (kx) X —í ooo Х(е*г-е'г),(4 95) где % = Vk* + p/\, Th = OO = J dxt~lkxT (x) -00 Можно показать, что дчя малых значений времени распределение скоростей в расплаве не зависит от вязкости В частности, если профиль температуры в жидкости задать в виде Т (х) = T0d2/(x2 -f d2), то из (4 94) и (4 95) (вне вязкого слоя г2 bt vi) Рис 4 9 Поле скоростей течения жидкости Можно получить выражение для функции тока течения жидкости гр = гГо^-1 (da|dT) X X {2хй (А — 2)Ш — г)2 + *2]2} (4 96 Перейдя в (4 94) и (4 95) к пределу При I -"сю, получим стационарную" функцию тока для того же распределения температуры иа поверхности ф = Г0 (2ц)~Ч (йо^Т) хг/[х" + + (¿-2)"](4 97 Сравнение выражений (4 96) и (4 97) показывает, что под действием источника теплоты сначала жидкость приходит в движение непосредственно под лучом, так что скооость уменьшается На больших расстояниях пропорционально (х2 -4г2)-3 2, а с течением времени под действием сил трения в движение вовлекается вся жидкость [скорость уменьшается пропорционально (* + г2)-3'2] Мелкая ванна При у1 Л2 = (~У 1 Лт *0 X I оо X [ иР^/(2тр2)] х -е^ г+Л/А), (4 98) а составляющая скорости VI мала по сравнению с х)х Когда конвективные члены остаются малыми через промежуток времени да Л2 v после начала действия источника теплоты пограничные слои смыкаются и течение становится вязким термокапиллярным [11, 30] их (х, г) = 1у,-1(АоШТ)/№Т/1х)][3(г2 — — А2)/4Л + г+А],(4 99) Щ(х, г) = [~]х ^о^Т)(а^Т^х2)](гк 4+ + г3/4Л + г2 2)(4 100) Поле скоростей отвечающее соотношениям (4 99) и (4.100), показано На рис 4 9 По известному полю ско
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 145 146 147 148 149 150 151... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
