Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 131 132 133 134 135 136 137... 494 495 496
|
|
|
|
10 1 1 2 3 \,5 6 7 0 00,2 0,40,60,811,2ІД1,6 і Рис. 4.1. Зависимости радиуса проплава X (*;) и скорости движения границы фазового раздела (1X1(1% от времени в безразмерных единицах |= (а~2 ра,= а2/^3. Время установления стационарного состояния и = 4а2/рз = Р2Ьту/[т12ХЧТт _ Го)3] (4 16) Результаты расчетов максимального радиуса проплава ят и времени достижения установившегося состояния /с для Р = 100 Вт представлены в табл. 4.1. Коэффициенты отражения на длине волны 0,69 мкм для А1 — 0,8; для Си — 0,85, для Мо, стали—'0,6; для N1 — 0,7 Экспериментальные значения приведены к мощ 4.1. Максимальный радиус проплава зт и время достижения установившегося состояния £с Материал /с, мс чш, мкм А1 Си Мо N1 Сталь 10-2/(2 Ю-4) 7 10~4/(7 10~5) 7-Ю"3/(2 Ю-3) 7-10~3/(2 Ю-2) 0,1/(4 Ю-2) 40/10 21/28 6/4,3 15/8 14/-42/16 410/250 Примечание В числителе — данные теоретические, в знаменателе — опптные ноет и источника теплоты, равной 100 Вт Как следует из табл. 4 1, расчеты глубины проплавлення дают только качественное совпадение с опытными значениями Расчет профиля фазового перехода при поверхностном оплавлении подвижным источником теплоты выполнен авторами работы [29 ] Для практических приложений важно знать особенность оплавления поверхности материала подвижным ленточным источником теплоты Наибольший интерес представляет квазистационарная задача, описывающая образование жидкой фазы линейным источником теплоты в виде полосы, перемещающейся по поверхности полубесконечного тела с постоянной скоростью и Пусть источник теплоты шириной / (рис 4 2) действует в направлении оси г (перпендикулярно к плоскости рисунка), а конфигурация фазового перехода определяется координатами х' и у'. Аналитическое решение задачи возможно лишь при некоторой идеализации процесса нагрева Движение источника с большой скоростью приводит [22] к анизотропии переноса теплоты. Обозначив области теплового влияния в глубь тела (в направлении оси у') и в направлении движения источника теплоты как хг (І = 1,2), где і= 1 относится к координате х, а і = 2 — к координате у, можно показать, что иа/""і = Ре1/2, где Ре = VIIа — критерий Пекле.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 131 132 133 134 135 136 137... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
