Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 113 114 115 116 117 118 119... 494 495 496
|
|
|
|
3,6. Параметры, определяющие температурную зависимость А для Ряда материалов Материал Ъ10", К'1 Вольфрам 0,024 1,03 Молибден 0 0,99 Тантал 0,048 0,92 Платина 0,099 0,64 Медь 0,028 0,14 Графит 0,890 —0,40 Окись алюминия 0,770 —4,28 Германий 0,747 —0,92 Из сравнения уравнений (3.156) и (3.157) следует, что начиная с момента времени t ср |/а/ (bq0) наблюдается существенное различие между случаями, когда А = А0 и когда А — = А (t). Для первого случая Т ж ]ft, для второго — rXexp{[bqJ{cpVä)]2t\. (3.158) Практически изменение температуры превращается в экспоненциальную зависимость (3.157), начиная с момента времени / ж 2c-pa/(b-q^y Учет температурной зависимости А приводит к изменению плотности потока, необходимого для достижения заданной температуры поверхности к концу действия импульса (например, Тт). Для серебра [20] при учете температурной зависимости поглоща-тельной способности qell=9 X X 108 Вт/см2 (т = 1 мс), без учета этой зависимости q'cl) == 310s Вт/см2. Задача о нагреве полубесконечного тела с учетом температурной зависимости А (Т) в пространственной постановке рассмотрена в работе И. П. Добровольского и А. А. Углова [11]. В общем случае температурная зависимость поглощательной способности в виде (3.150) представляется оправданной для многих веществ. Это следует из анализа опытных данных, если учесть значительный разброс экспериментальных данных и существенную зависимость поглощатель ной способности от состояния поверхности и других аналогичных факторов, трудно поддающихся количественному контролю. Коэффициенты а„ и Ь для ряда материалов приведены в табл. 3.6. Они взяты из опытных данных при экстраполяции температурной зависимости А (Т) в диапазоне температур ниже Тт. Для неметаллических материалов возможно уменьшение поглощательной способности с ростом температуры. Пусть падающий поток осесимметри-чен, а плотность потока в нем распределена по нормальному закону. Если не рассматривать фазовых переходов, потерь теплоты с поверхности нагрева и температурной зависимости тепло-физических коэффициентов (этот случай рассмотрим ниже), то математическая постановка задачи имеет вид (У а) дТ1дг= д2Т/дг2 + (\1г) дТ1дг+ + д2Т1дг2\ 2 -= 0; —X дТ/дг = (а0 + ЬТ) дйГкгг; (3.159) г, г-*со; 0; Т = Т0. Для решения этой задачи использован приближенный аналитический метод последовательных приближений, с помощью которого был рассмотрен ряд более сложных задач. Рассмотрим методику решения. Введем безразмерные величины Т = q0A¡u|(k У к) + Г0; = т/(а£); г = р/уТ; г=ЦУ1; p^qob/(\Vk). (3.160) Тогда уравнения (3.159) принимают вид ди/дх = (1/р) (д/дР) (рЭц/ар) + д2и/д12; (3.161) | = 0; ди'а| + Р"е-р' = е~Р?; р -юо ; I ~оо ; х = 0; " = 0.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 113 114 115 116 117 118 119... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
