Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 108 109 110 111 112 113 114... 494 495 496
|
|
|
|
Ч/С л№7 10" Рис. 3 24. Зависимость скорости нагрева VJ стали ШХ15 от времени £ при различных плотностях потока: / — !„ = 10* Вт/см2; 2 — Юь Вт/см2, 3 — 10* Вт/см2 Максимального значения и? достигает в начальные моменты времени. Из уравнения (3.136) следует, что скорость нагрева линейно возрастает с увеличением плотности потока, уменьшается с ростом теплопроводности, объемной теплоемкости су и временем действия источника. На рис. 3.24 представлена зависимость скорости нагрева ит, К/с стали ШХ15 от времени при различных плотностях потока. Видно, что скорости нагрева дТ1д1 могут достигать больших значений, особенно в начальные промежутки времени. Для расчета скорости охлаждения ас получим выражения для температурного поля после прекращения действия источника теплоты. Проще всего для этих целей пользоваться понятием стока 125, 26]. Под стоком понимают источник теплоты с отрицательной плотностью потока. Использование стока теплоты, сдвинутого относительно источника теплоты на время действия импульса т, дает возможность, не решая зачачи, записать формулу для температурного поля для .моментов времена I 1 1. Тогда для уе ГО~*К/с 3 2 1 \ 3 \ \ ОЧ912 г,мс Рис. 3.25. Зависимость скорости охлаждения ve стали ШХ15 от времени: ; — 7„ •= 104 Вт/см2; 2 — 5.10" Вт/см2; 3 — 105 Вт/см2 расчета температурного поля полубесконечного тела от действия источника теплоты с постоянной плотностью потока продолжительность т на стадии остывания Ц т) получим выражение Г (г, /) = (270/Я) \f~aTierfcx X [г/(2 УаГ] — УаЦ — т;) \erfc X X [г/(2]/"а(( — т))]|. (3.137) Отсюда для скорости охлаждения ас поверхности (г = 0) после окончания действия импульса т получим Vc^дT(0, г)/дг|г = = [яоКУпксу)) х X (Щ1/2— МУТ^х). (3.138) Расчетные кривые для абсолютного значения скорости охлаждения ос при х для различных ц0 представлены на рис. 3.25. Скорость охлаждения, как и скорость нагрева, линейно зависит от плотности потока. Скорость нагрева полубесконечного тела в зависимости от г, г, £ при дей
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 108 109 110 111 112 113 114... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
