Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 100 101 102 103 104 105 106... 494 495 496
|
|
|
|
верхней г = 0; -Ях дТх/дг + + ахТх = Я (г, 0;(3.95) раздела слоев . Г Ъ1дТл/дг = 1ъдТг[дг; гь \-'кгдГ11Эг^а2(Т-Г-Т2); (3.96) нижней г = И; —Я2 аГ2/5г = а2Г2. (3.97) Здесь к = Ах + ^2 — суммарная толщина слоев; где — толщина верхнего слоя, Н2 — толщина нижнего слоя. Поскольку общее решение системы дифференциальных уравнений для Гх и Т3 с нулевым начальным условием и условиями (3.95) — (3.97) является достаточно сложным, будем рассматривать расчетные схемы, являющиеся частными случаями модели с условиями (3.95) — (3.97). 1. Для полуограниченного тела используем условие г = 0; —\ ЭТУдг = ц (г, (3-98) 2. Для однослойной пластины используем одно из следующих граничных условий для поверхности, где г = к: Т = 0;(3.99 дТ/дг=0;(3.100) —\дТ/дг=а3Т(3.101) н условие (3.98) на верхней границе. 3. Для двухслойной пластины используем условие (3.98) на верхней границе и условия неидеальности (3.96) или идеальности контакта на границе раздела слоев. Рассмотрим три характерных значения времени протекания процесса нагрева ЛИ: ^ — малое значение времени, при котором распределение температуры на поверхности описывается той же закономерностью, что и плотность потока излучения; 1г — значение времени, по прошествии которого на поверхности тела в центральной точке пятна нагрева достигается температура кипения Ть\ Н — значение времени, по достижении которого процесс нагрева становится установившимся для точек тела, уда ленных от поверхности не более чем на диаметр фокального пятна. Значения ¿1 и }3 определяются тепло-физическими свойствами материала и диаметром фокального пятна, а 12 зависит, кроме того, от поглощенной телом плотности потока. Время 1± определяется из условия [22] ({ (20а£)-1 " 10~2г2/а. (3.102) Эта оценка справедлива и для по луограниченного тела, и для однослойной пластины. Для времени действия ЛИ, меньшего или равного ^, выражение для температуры расга-дается на произведение двух функций, каждая из которых зависит только от одной из переменных: гиг. Время г2 для полуограниченного тела может быть найдено из условия 'а = к 1С О ГьА?о) (3.103) или (при малых значениях аргумента тангенса) из условия ^а/пГадо, (З,ю4) где ^в — (4а£)-1. Тогда из условия X ]ЛхГ Ть/Яо я/2 (3.105) можно найти минимальное значение плотности потока, называемое критической плотностью потока д{с2\ которое обеспечивает на поверхности тела температуру Ть' дтШ1ЛШь%У"к. (3.106) Например, для меди при — Ю-2 см (так как г, = /Г1/2) ?т1п = 4,5-105 Вт/см2. Время £3 важно для определения оптимальных продолжительностей импульса ЛИ т в лазерных установках: {З=\0т)/а.(3.107) Например, для меди при г^— 10 2 см ¿3 = 1,2 мс. С помощью формулы (3.107) можно оценивать время достижения стационарного процесса и для других расчетных моделей. Длительность т импульса ЛИ оказывает влияние на выбор схемы для расчета нагрева материалов. При / ^ 1\ расчетную схему для полуограниченного тела можно использовать
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 100 101 102 103 104 105 106... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
