Конденсаторные машины для контактной сварки
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 16 17 18 19 20 21 22... 54 55 56
|
|
|
|
70 Для однофазных схем 1—5, изображенных на рис. 2.1, процессы на интервалах, когда вентили находятся в проводящем состоянии, описываются одним и тем же дифференциальным уравнением. Отличия заключаются лишь в числе пульсаций. Рассмотрим процесс заряда конденсаторов для любой из этих схем в течение и-го полупериода напряжения сети в середине процесса заряда, когда на конденсаторах уже имеется напряжение ис(0)п, являющееся начальным для данного полупериода. Рассмотрение и весь последующий анализ будем проводить при допущениях об идеальности неуправляемых вентилей и зарядного трансформатора, отсутствии утечек у конденсаторов, а также для процессов заряда, протекающих относительно медленно — в течение большого числа полупериодов переменного тока. Учтем также, что циклы заряд — разряд периодически повторяются с частотой /. Процессы на выбранном интервале заряда иллюстрируются рис. 2.3. Условимся время т отсчитывать от начала и-го импульса тока. Зависимость между углом сдвига фге и величиной ис (0)п определяется формулой Рнс. 2.3. Процессы заряда в однофазных цепях на л-м интервале sin?„ = ис(0)Л (2.9) где ит — максимальное (амплитудное) значение напряжения сети. Второе уравнение Кирхгофа для рассматриваемой цепи на интервале, когда вентили находятся в проводящем состоянии, при включении цепи RC на напряжение синусоидальной формы при ненулевых начальных условиях "с(т=о)=Ис(0)п и в момент, когда напряжение сети равно ис(0)и, имеет вид: Ч И* + W= "тН + ?п).(2Ю) duc{x)n зарядный ток. Решив уравнение (2J0), найдем значение напряжения на конденсаторах в любой момент времени т: ис(х)п = ísin (юх + 9") ~ а cos + ?") + tut + a (cos ¡„-|-a sin ?„)]£ а,(2.U) где a=RC(ú — безразмерный параметр. Процесс заряда на га-м полупериоде прекращается, когда ток проходит через нулевое значение, в момент времени тп, равный (рис. 2.3) S = — ЦР^-(2.12) В этот момент времени напряжение на конденсаторах становится равным напряжению сети, вентиль запирается и напряжение на конденсаторах сохраняется неизменным до следующего импульса зарядного тока. Угол фи-и при длительном процессе заряда отличается от угла фп на небольшую величину Афп". Фп+1=фп+Дфп.(2-13) Как следует из рис. 2.3, для определения приращения напряжения на конденсаторах АиСп существует простая формула Дысп—Hm(sinp„+i—sintpn).(2.14) Подставляя сюда значение фп+1 из (2.13) и считая, что при малом значении Афп справедливы приближения: sin Дфп^&Дфп; cos Дфп^&1,(2.15) получим Д"сп=ит cos фпД фи-(2.16) Для определения Дф„ воспользуемся уравнением зарядного тока, которое может быть получено путем дифференцирования выражения (2.11): duc йСит г i Нп=С-rfT=T+-íi[cos ((az + 9") + а sin("" + 9") -(ca&vn + as\nvn)e "J.(2.17) Из условия равенства тока нулю в момент времени, определяемый формулой (2.12), и учитывая (2.13), после несложных преобразований получим a sin (9„ + Д?„) cos (9„ + Др„) — (cos ?„-{asín 9„)е a =0.(2.18)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 16 17 18 19 20 21 22... 54 55 56
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
