Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 66 67 68 69 70 71 72... 163 164 165
|
|
|
|
(4,53) С течением времени осесимметричное температурное поле, образуемое указанным источником, выравнивается: в центре пятна нагрева температура снижается, а на заданном расстоянии г сначала возрастает, а затем падает. Определим максимальную температуру на расстоянии V . С этой целью приравняем производную от температуры по внесен:; нулю: ОТ Т/ Отсюда вреш наступления максимальной томпепатурн tm-jjj-Подставляя это значение tm б уравнение (4.53\ получи;: уравнение максимальной температуры в в.чде т = LA * 1 m fre tp s1 следовательно, максимальные температурные деформации и пленяются по закону С 4 541 1т ftn 1т Изобразим под диаграммой й(е.еР) кривую удвоенных максимальных температурных деформаций, построенную по уравнению (4.54) (рис,4.19). При этом условии соблюдается соотношение (4.2), справедливое для жесткой схемы дефор-g ¿¿ ¿ омнрозан'тя металла при нагпе ве. Выполняя тепеоь SiOCTpOe-^аЙй^гЖа?? *"• -наяог.чные те,. , которые дсйожаций пп1з напеве пласгопводгл.хь в * 4.4, гложно тины" крг,тковрс;:еннш не ол Ч-1ТЬ э,,ю;уг ост^точ-шх ПОДВИЖНЫМ ИСТОЧНИКОМ TCIT i^ji¿4.]ííj лоты (точечный шрв, корот г-лчстгчесгспх де'г;ор;.:иц::1: :о кие 'ивы': i Г'дуально;. : у сечению пятна на грева (она показана kogol лтргховкоЕ;. :: энюоу остаточных напряжений (прямая штриховка' оонг. пластины, ограк::чс;шлл 139 изотермой Т=ц/г*1, стремится уменьшить свой диаметр (а следовательно, и площадь") и увеличить соответственно толщину. Иначе говоря, объем металла, ограниченный указанной изотермой, отрезвится перераспределиться. Пластические деформации на произвольном расстоянии г имеют одно и то же значение в любом направлении, в том числе в направлениях х и у . Поэтому объемы укорочения в любом направлении также одинаковы, т,е. Так как по толщине распределение пластических деформаций укорочения не меняется, то ьУг+М^-^ЯтДси .(4.55) Зависимость гт от г.г?т найдем по уравнению (4.45): Подставляя (4.56' в (4.55\ получаем Распределим полученный объем укорочения на две одинаковые составляющие в направлении х и у ; Таким образом, объем укорочения пятна нагрева (сварной точки), одинаковый в любом направлении, пропорционален количеству вводимой теплоты и обобщенной характеристике металла ^/(ср\ а коэффициенты ^х*= ^ = -0,255. Полученное решение легко распространяется для оценки объема укорочения, возни-кащего при выполнении короткого шва. Действительно, температурное поле при коротком шве (прихватки, короткие провары) модно рассматривать как образованное неподвижным источ (3.8), которое при пренебрежении теплоотдачей имеет вид
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 66 67 68 69 70 71 72... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |