Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 51 52 53 54 55 56 57... 163 164 165
|
|
|
|
Рис.4.7. Построение эпюр упруги^ и пластических деформаций в момент t¿: а диаграмма б(еер); б эпюры деформаций и на-пряжений; в дилатометрическая кривая* г рас пределение Т и Т man в момент t Характерным для этого момента времена является возникновение в зоне шва растягивающих напряжений и расширение ао на диаграмме цикл изменения напряжений и упругопластических деформаций для этой призмы, характеризуемой ломаной линией " Точка 3 определяет ее напряжения и упругоплаотиче-скяе деформации в рассматриваемый момент. Видно, что на стадии остывания изменяются только упругие деформаций (обратная пластика еще не началась). Поэтому пластические деформации призмы соответствуют отрезку между точками I Зт й равному ему отрезку 3 З1 . Перенося его на искомый график, получаем значения пластических деформаций, а проектируя точку 3 значения упругих деформаций. На рис.4.7 площади пластических и упругих деформаций показаны соответственно косой и прямой штриховкой, б" этому функция j¿x(t} характеризует изменение во времени площади эпюры продольных пластических деформаций. Так как bi0 , a Sq0 , то эта функция отрицательна, jl^ítHO t в рассматриваемый момент времени (как и в последупцие) площадь эпюры пластических деформаций также может быть определена аналитически (известны уравнения, ограничивавшую эту площадь \ но, поскольку наша основная задача изучить физическую сущность процесса и выявить его особенности, мы сначала продолжим качественный анализ и лишь затем приведем конечные результаты по вычислению функции ^хД) * Из ряс.4.6 видно, чтосоставляет значительную часть площади 5Т . Действительно, анализ показывает, что отношение этих площадей, т.е. значение jlx(t, изменяется в весьма узких пределах: от -0,87 при \п/Р 40 Дж/пм3 до -0,85 при Г}г /F = = 400 Дж/см3. Следовательно, в этот момент времени ü¿p0, а jxx(t/) практически не зависит от жесткости (при tVn/F¿ 4ÜG Дд/см3), Зная Ьт и , по формуле (4.5) определяем полные деформации в момент t{ , которые доя краткости обозначим Перейдем теперь к следукщему моменту ta , характерному тем, что ширина зоны 2уг t нагретой до температуры Т^/г. " достигает максимума ( ^^у* tt=Jtt1) • В этот момент часть сечения полосы (при) остывает, а другая ее часть (при ^^£ ) нагревается. Поэтому на рис.4.7 изобразим не только распределение температуры в рассматриваемый момент, но и кривую максимальной температуры для охлаждаемой области. Тогда, полагая в первом приближении е,л = 0, непосредственно получим аналогичным построением кривые распределения упругих и пластических деформаций. Например, для призмы, удаленной от оси шва на расстояние % , температура в момент ее максимальней нагрева характеризуется точкой Зт , а в рассматриваемый момент она понизилась и соответствует точке 3 (рис.4.7,г). Проводя горизонтальные линии от указанных точек до дилатометрической прямой, получим на ней соответствующие точки Зт и 3, Проводим от них вертикальные линии к д. а-грамме 6"(лер^ и, принимая во внимание, что с момента остывания начинается процесс разгрузки по линии Зт3, получаем
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 51 52 53 54 55 56 57... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
