Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 40 41 42 43 44 45 46... 163 164 165
|
|
|
|
Рис .3.17. Сосредоточенный источник теплоты внутри элемента где дельта-функция определяется следукщим образом: 0 при %*с0 . Тогда первый интеграл в (3.70) Ь к! Рис .3.18. Элемент осесимметричного тела так как согласно свойству дельта-функции Остальные члены в уравнениях (3,68)-(3.70) остаются без изменений. Рассмотрим кратко особенности расчета температурного поля в телах вращения, которые охватывают большой класс сварных конструкций (трубы, цилиндры, обечайки и т.п.; рис.3.18). Если свойства материала, распределение объемных источников 0 , начальные и граничные условия не зависят от азимутального угла 6 , то температурное поле будет осесимметричным и все сечения по оси г подвергнутся одинаковому термическому циклу. Расчет осесимметричного температурного поля можно свести к уже рассмотренной плоской задаче, если под х понимать г , под у-й , а толщину элемента принять переменной и зависящей от радиуса г , $=£$гг . При этом интегрирование в формулах (3.68)-(3.70) при вычислении матриц [е*е1] , [к(еУ1 и [5^] усложняется, поскольку толщина ^ не выносится за знак интеграла. Если площадь элементов достаточна мала, то можно считать толщину элемента постоянной и равной его толщине в центре элемента с координатой (г1 + г1+гкуэ При таком приближенном подходе вид формул (3.68)-(3.70) сохраняется, если под толщиной б понимать величину 25гг . о1готгТэ+аогтум93|б ; 0,021^+0,1202^=4^8 . . 10. Решением преобразованной системы уравнений является "4*817 °С ,Т^=""°С . По известным значениям температуры в узлах можно построить распределение температуры в выделенной полоске (рис.3.16,д). Исходя из возможности ручного счета, мы очень грубо разбили поперечное сечение на элементы, что, естественно, привело к очень грубш результатам. Лдя подобного класса температурных задач требуется разбивка на многие десятки и даже сотни конечных элементов, а временной" интервал й1 следует принимать равным долям секунды. Среда исследователей-сварщиков очень популярны схемы сосредоточенных источников теплотыРассмотрим треугольный элемент толщиной $ с линейным источником теплоты Ц0/ь [Вт/м] в точка х0^о (рис.3.17). Распределение такого источника описывается функцией
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 40 41 42 43 44 45 46... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
