Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 29 30 31 32 33 34 35... 163 164 165
|
|
|
|
воряет условию устойчивости решения .х) Физический смысл этого условия заключается б томр что при малом интервале времени й! на температуру в уаяе оказывают влияние только соседние узлы. у\Принципиально £так же могут гїїїть до лучені* формулы эдя расчета двумерного и трехмерного температурного ПОЛЯ Е сварном соединений любой формы с учетом температурной зависимости теплофизи-ческих свойств металла неоднородного сварного соединения, граничных условий, другого рода, допел Рис.3 .14. Пример построения сетки и дельных источников разбивки на элементы поперечного се^ и стоков теплоты и чения стыкового соединения (а) И МО тт„*и делирование теглпературного поля (б) АРУ*"* факторов, па-пример, на рис.3.14,8 на левой половине сечения симметричного стыкового соединения показана двумерная сетка с шагом йх и ^ . Формулу для расчета температуры в узлев текущий момент к можно получить аналогично формуле (3,341, введя дополнительную вторую производную по у : ^і+^і^-О^д^гІЧилм гті^1км + ті1і+41кн,| (3.36) х) См.: Кзлиткин Н.Н. Численные методы. М. : Наука, 1978, с.373. Условие устойчивости при Дх=йу имеет вид (3.37) ап Таким образом в любой момент поверхность Т(х,^) проксимируется совокупностью точек Тц^ (рис.ЗЛ4,б). Здесь была наложена так называемая явная схема. Ее основное достоинство простота; недостаток ограничение на интервал временисогласно уравнению устойчивости (3*35) и (3.37). Можно использовать также неявную схему, которая всегда устойчива, и интервал времени принимать большим. При неявной схеме производив по координатам х и у в (3.1) или (3.2) следует вычислять по значениям температуры в узлах сетки не в предыдущие момент к-* , а в текущий момент к . Например, для одномерного случая аналогично (3.33) можно записать (3.38) в результате чего получим основное уравнение для узла I : Отсюда ^1рГ ЧЧ* ч+1,к о.дг Чин (3.39) Составим уравнение типа (3.39) для каждого из N-1 узлов, температура которых в момент к неизвестна. В результате получим систему линейнвх уравнений, которую удобно записать в матричной форме где матрица [А] [т}к и вентор [А]йк-Й ,(3.40) , вектор столбец температуры в узлах столбец свободных членов [в] имеют вид і стоАвеа о .,-1 о 2. і СТРОКИ (3.41)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 29 30 31 32 33 34 35... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
