Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 27 28 29 30 31 32 33... 163 164 165
|
|
|
|
Пусть в начальный момент t = 0 введена теплота по известному закону пли, что то же самое, задано начальное рас х) ьолее подробно см. Калиткии H.H.: Численные методы. М.: Наука, 1973, глава XI. 3.7. Численные методы расчета тепловых процессов Метод источников позволяет получать аналитическое решение только при линейной постановке задачи (3,2) и при простой геометрической ;юрме нагреваемого изделия. С учетом температурной зависимости свойств металла А. и ср , сложной геометрической формы свариваемого изделия и других факторов задача монет быть решена только численными методами. В отличие от аналитических методов, приводящих к общему решению задачи, численные методы позволяют решать отдельные задачи. Р настоящее время в сварочной практике получают распространение численные методы, ориентированные на использование мощной вычислительной техники, прежде всего метод конечных разностей и метод конечных элементов. Физический подход к решению нестационарной температурной задачи этими методами общий: весь период нагрева и охлаждения разбивается на отдельные этапы и последовательно прослеживается температура в отдельных дискретных зонах изделия. Рассмотрим эти численные методы. 3,7.1. Метод конечпых разностей*' Метод конечных разностей или, как его еще называют, метод сеток рассмотрим сперва на примере линейного распространения теплоты в стержне, один конец которого поддерживается при температуре окружающей среды, а остальная поверхность теплоизолирована (рис.3.13), Этот случай имеет место, например, пои контактной сварке двух стержней, концы которых жестко зажаты в охлаждаемых медных заж:г,-ах. Линейное оасиределение теплоты при постоянных теплофи-зических свойствах материала отепжня о.нтсьшг.отся уравнением, аналогичны,: (3.2): Исключение составляет случай приварки узкой полосы к широкому листу (рис.3.12,в)" когда В4Бг/2. Распределение максимальной температуры в узкой полосе при этом не отличается от рассмотренного выше случая. Но на распределение максимальной температуры в широком листе оказывает сначала влияние тепловой поток, отраженный от внешней кромки узкой полосы, а лишь затем тепловой поток, отраженный от внешней кромки широкого листа. Поэтому в широком листе можно выделить три участка; 1.Участок от 0 до В4 , где на максимальную температуру не оказываш влияния ограничивающие кромки и она может быть определена по уравнению (3.2?). 2.Участок от В4 до(Б+Вг)/2 , в пределах которого на максимальную температуру оказывает влияние тепловой поток, отраженный от внешней кромки узкой полосы. Максимальная температура на этом участке должна быть определена от суммарного действия основного и фиктивного источников теплоты с координатами ( 0,-£Б). Суммарное их действие в этой достаточно удаленной от источников области эквивалентно действию источника двойной мощности, перемещающегося по внешней кромие узкой полосы, т.е. между ними. Поэтому уравнение максимальной те?же натуры на этогт участке можно записать в виде 3.Участок от (Б^+В^/г до Ъг , в пределах которого максимальная температура постоянна и определяется ао (3,28) с заменой Уі на В4+Вг . Распределение максимальной температуры по поперечному сечению плоского слоя характеризуется поверхне^тью, изображенное на рпс.3.12(г. Зта поверхность в районе шва представляет собой полуповерхность вращения, по мере удаления от оси !ша она переходит в цилиндрическую поверхность. Максимальная температура на ниг. лей поверхности плоского слоя толщиною 5 вдвое больше, че ; макыг. агьная температура на глубине $ в полубесконечном тело ;. ри нагреве одним и тем же источником теплоты. Она характеризуется точкой А па рис.3,12,г и может быть определена по уравнению (3,20), в котором г=й и введен множитель 2.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 27 28 29 30 31 32 33... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
