Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 25 26 27 28 29 30 31... 163 164 165
|
|
|
|
Рис,3.9. Коэффициенты к5,та, учитывающие влияние ограниченности изделия по толщине на температуру Рис.3.10. Зависимость КОЭф^ИЦИеНТОВ К5и1л5 учитывающих влияние ограниченности изделия по ширине, от безразмерного критерия а.!*/б1 дая различных значений Ьд/Е Определяемые величины т, 0,125 1,0 0,005 1-0 1272 0,25 1,036 0,01 1,0 660 0,375 1,05 0,015 1,0 479 0,5 1,017 0,02 1,01 401 1.0 1,0 0,04 1,11 304 1,5 1,0 0,06 1,22 266 2,0 1,0 0,08 1,33 240 2,5 1,0 0,1 1,27 234 Примечание Из рис.3.9 Из рис.3.10 Уъ по (3.15) Та по (3.16) Т4 по (ЗЛ7) График термического цикла металла шва, построенный по результатам расчета, приведен на рис.3.11. Удобство изложенной методики оценки температуры заключается не только в том, что не нужно заранее устанавливать, к .какому типу тела (или области V ) относится в данный момент свариваемое изделие, но и в том, что автоматически производится одновременный учет конечных размеров тела как тю толщине% так и по ширине. Пример, На стальнуи полосу сечениемЪ-ъ 100x20 мм наплавляют валик на расстоянии 30 мм от кромки. Мощность источника теплоты fy= 8330 Вт. Рассчитать температуру оси шва через 5, 10, 15, 20, 40, 60, 80 и 100 с после прохождения через нее источника ( Х= 0,417 Вт/см°С , Лу -= 0,0033 Вт/см2оО. Лдя оси шва у = 0 и г, 0. Поэтому /ха+ уа = -х= v¿t и, следовательно, a^+^/í^s^-at/s2 z/s =0 Искомые значения температуры, а также определяющие их вспомогательные величины приведены в табл.3.1, из которой ясна также последовательность выполняемых операций, . Таблица ЗЛ ^ Расчет термического цикла металла шва цесс распространения теплоты при сварке характеризуется произведением коэффициентов *s ш^ ms на къ юти тъ Б сме"~ шанной по индексу комбинации, Из уравнения (3*26) зидно, что оно, как частные случаи, описывает процессы распространения теплоты в полубесконечном теле ( ks=ks=5 ) в неограниченной пластине (ms=&3=J ) и стержне (гтц-тБ-0, а также в плоском слое (к%\ f кв= \ или ш£*Ч , тъ = \ ) и ограниченной по ширине пластине ( ms= \ , кй1 или 4 т^эЧ )• Анализ изменения коэффициентов к и m позволяет заключить, что при значениях г=*/хг+уг -¿0,8:5vcsVol и &^Q75s процесс распространения теплоты идет как в полубесконечном теле (область Уъ ), при значениях vQ,k чгсзг/а как в неограниченной пластине (область Va ), а при значениях ix^O^BVa -как в стержне (область Vj ). о & & 43Q31£S*
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 25 26 27 28 29 30 31... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
