Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 23 24 25 26 27 28 29... 163 164 165
|
|
|
|
\=-оО}&¡-aa Ч1,JI'J1'J1 где x¿^K ч к , zí,\,k " координаты рассматриваемой точки в местной системе координат каждого источника; 1,^к номер источника в направлении х,^£ (за начало отсчета О-^Й принимается действительный источник). Ряд (3.24) является, как правило, быстрорасходящимся и для реальных тел учитываются всего несколько членов ряда. Рассмотрим случай сварки относительно узких полос (типовой случай при изготовлении сварных балок). Пусть производится сварка встык двух полос разной ширины, В{ + Ьг=Б (рис.3.7,а). Построим распределение температуры в сечении рассчитанное в предположении отсутствия ограничивавших кромок, т.е. полагая пластину неограниченной. Это распределение (кривая atoe рис.3.7,6) показывает, что влиянием правой кромки можно пренебречь (на ней тепловой поток отсутствует, с^ = -\ЭТ/9у~0), в то вреда как учет левой кромки необходам ( t^y^O ). Расположим симметричноплоскости у=-Ь^ в точке 0i фиктивный источник с той же погонной энергиейСумма встречных потоков от двух источников равна нулю, т.е. выполняется граничное условие на левой кромке. Теперь распределение температуры в сварном изделии будет определяться двумя источниками: cLbt от действительного и di от фиктивного. Полученное таким образом распределение температуры gbt удовлетворяет граничным условиям на кромках. Из ряда (3.24) учтены первые два члена: j = 0 и j = -I (в случае неограниченной по длине пластины суммирование по l и к 9 т.е. в направлении х и íl , отсутствует). На свойстве симметрии границ свариваемого изделия в системе источников основан метод отражения. Из рис.3.7,6 видно, что кривая di является зеркальным отражением кривой acL . марная ширина по Рис.3.7. Учет ограниченности пластин по ширине на процесс распространения теплоты лосы и чем ближе к ее оси перемещается источник теплоты. Характер распределения температуры по поверхности полосы при нагреве ее мощным быстродвлущимся линейным источником теплоты (рис,3.8,а) позволяет выделить три области (рис.3,8,6); I) область У£ , непосредственно примыкающую к источнику, в пределах которой боковые границы не оказывают влияния на процесс распространения теплоты; . переходную область Уа_ , в пределах которой температура практически выравнивается по ширине и тепловой по Поэтому распределение температуры цЬс можно представить в виде суммы распределения ±Ъс из-за основного потока и распределенияиз-за отраженного потока. Этот прием является удобным при анализе практических задач. Распределение температуры в предположении отсутствия границ пластины в сече-ии 1ЬП (кривая сцЬ^ рис.3.7,в) указывает на необходимость учета обеих кромок пластины. Это означает, что следует ввести два фиктивных источника симметрично обеих кромок пластины. По мере удаления от источника теплоты происходит выравнивание температуры по ширине пластины. Этот процесс завершается тем быстрее, чем меньше сум пластины" стержня конечной длины и др. Все источники, за исключением одного, действущего в реальном теле, являются фиктивными Таким образом, в теле конечных размеров температура в любой точке от действущего источника теплоты определяется рядом, представляющим собой сумму значений температуры от действительного и фиктивных источников в бесконечном теле:
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 23 24 25 26 27 28 29... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
