Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 22 23 24 25 26 27 28... 163 164 165
|
|
|
|
Корня уравнения = 0 и Ь^-*^не представляют интереса, найдем третий корень: г*г2 , I =0 или-.(1л.1Э) 4Ыт "т ' Подставляя 1т в (3.15), гтолучиг. : уравнение распределения максимальной температуры тЧ ' їгесрга ~срга Видно, что б ;~)г:д:т;"тъногл наїтравлєііїї:т максимальная тємпр-патуча уменьшается го гиперболическому закону \(г^ , я изотермические поверхности являются повепхностями круглив цилиндров с осягсовпадающими с продольной осью (см.оггс.З.оІ. 2,Аналогично можно найти из (3.16) время наступления и распределение максимальной температуры для случая быстро-движущегося линейного источника теплоты в бесконечное пластине. Без учета теплоотдачи При учете теплоотдачи с поверхностей пластини уравнение (о.іііО можно записать в виде где $т 'йункщ:я влияния теплоотдачи на максимальную температуру; определяется по рис.3.3. При |[^0Р1 Ряг^а а ^ * Изотермическим:: поверхности.:;' являются продольные параллельные плоскости. 3. Случае быстродвижущегося плоского источника теплоты в бесконечном стержне не представляет интереса. Из (?Л7) видно, что соазу после ввода теплоты температура в стерж А 0,5 о і г з * Ли* о 3 Рис.3.3. функция влияния теплоотдачи на максимальную температуру f 3.3. Влияние ограниченности размеров свариваемого изделия на процесс распространения теплоты Ло с:;ч пор мы рассматривали распространение теплоты в схематизированных телах бесконечных размеров. Это упрощало расчеты, так как не бшго необходимости дополнительно учитывать граничные условия. Теперь рассмотрим влияние конечных размеров сварного изделия на характер температурного поля и распределение в нем максимальной температуры, 3.3 Л. Определение температурного поля с учетом ограниченности размеров свариваемого изделия Будем считать, что граница свариваемого изделия адиабатическая, т.е. тепловой поток через границу отсутствует и выполняется условие (3.3). Выполнить это условие можно, пользуясь следующим формальным приемом. Нагреваемое изделие конечных размеров представляют в виде бесконечного тела, бесконечной пластины или бесконечного стержня, для которых известны решения уравнения теплопроводности. Это расширенное тело заполняют системой источников теплоты, для котор^ границы конечного тела были бы плоскостями симметрии. На плоскостям сЖ'Нчетрпп сучтма всех тепловых потоков равна нулю; эти ;поскости являются адиабатическими, т.е. выполняются граничные условия ¡3.3^. Такую систему источников можно построить для тет, ограниченных параллельными или взаимно перпендику-ля;иш:н плоскостями: дтя параллелепипеда,прямоугольной пс уменьшается со временем по экспоненциальному закону.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 22 23 24 25 26 27 28... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
