Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 21 22 23 24 25 26 27... 163 164 165
|
|
|
|
(3.15) где I времяр отсчитываеглое с момента, когда источник теплоты пересек рассматриваемую плоскость с точкой, удаленной от оси х на расстояние г-^уг+£а . 2, Аналогично распространение теплоты в бесконечной пластине при действии мощного быстро движущегося линейного источника приводится к случаю распространения теплоты в бесконечном стержне сечением эАх . Действительно, источник на длине сЪс выделяет теплоту (3=^(1хУие , которая распространяется в стержне сечением Р^зс1х (рис,3.4,б). Подставляя значения Ц п Р в (3.9), получим где Ь=га1т/(ср*) . 3Уравнение распространения теплоты в стержне от быстро движущегося плоского источника получим, годставляяв (3.14) х-1^ и цг-о* : для расчета сварочных деформаций и напряжений формулами (3.15)-(3.17) можно пользоваться не только в случае автоматической и полуартематической сварки, но и в случае ручной сварки, если температуро. ооводность металла относительно велика (показателем являелся отношение ис/а ), Если начальная темпе!, ^тура Т0 отлична о 1 нуля, то ъ формулах (3.7)-(3,Т7) к твой части необходим добавить Т0, г. 1 и,_____ 1 1 |\^__ ^чч Рис ,3.5, Распространение теплоты быстподвижущегося точечного источника в полубесконечном теле; а оаспределение максимальной температуры; б -термические циклы точек 1-3 Уравнение (ЗЛ5) продифференцируем по времени 5 31 -С* и приравняем нулю § 3.5. Максимальная температура при распространении теплоты быстродвижущихся источников После прохождения источником теплоты выбранного сечения (см. рис.3,4) температура соседних точек быстро возрастает, достигает максимума, а затем медленно убывает до температуры среды* I. Определим распределение максимальной температуры для случая быстродвижущегося точечного источника теплоты в полубесконечном теле (рис.3.5). В момент достижения максимальной температуры лоотдачи ( Ъ = СО . Подставляя г$=^с1хАгс в (3.8\ получим или
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 21 22 23 24 25 26 27... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
