Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 20 21 22 23 24 25 26... 163 164 165
|
|
|
|
где г^/х*+уа ; К0 функция Бесселя второго рода нулевого порядка от мнимного аргумента; МаЪ/чг* коэффициент, учи тквавдий влияние поверхностной теплоотдачи. 3. Для случая нагрева бесконечного стержня подвижным^ источником теплоты кваэистацианарное температурное поле описывается уравнением Рис.3.3. Изотермы пластид толщиной ь= 0,5 см из низкоуглеродистой стали ^ а0,1 №/с? X = 0,4 Вт/см°С\ Ь =: о) от линейного истопника теплоты (8000 Дк'сьО; а $ ¡2000 Вт; ^ = 0Г2Ь см/с (ручная сварка); б ц,= 4000 Вт; = 0,5 см/с (автоматическая сварка в сог) В качестве примера на рис.3.3 показано температурное поле от подвижных линейных источников теплоты в пластине, дви а Рис.3.4, Схема выделения зон распространения теплоты от мощного быстро движущегося источника Выделив двумя поперечными плоскостями слоїі толщиной dx (-у/с. .і,'!. Точечный источник выделяет на участке dix в течение времен;: dx/iTp. количество теплоты ft=c^ Ах/тгс t котеня ^ с :ост пишется в плоском слое так же, как теплота ннов^нного источники в бесконечной пластине без теп жущяхся с различной скоростью ггс при постоянной погонной энергии с^п=^/ис , Видно, что по мере пропорционального увеличения мощности и скорости источника теплоты изотермы несколько расширяются и значительно удлиняются. § 3.4. Температурное поле от мощных быстродвижущихся источников теплоты В сварочном производстве широко применяется автоматическая и полуавтоматическая сварка при относительно большой тепловой мощности и скорости. По мере пропорционального увеличения мощности и скорости источника размеры зон, нагретых до определенной температуры, увеличиваются, причем ширина зон увеличивается до некоторой предельной величины, а их длина пропорционально скорости (см. рис.3.3). I. Рассмотрим температурное поле в полубесконечном теле от быстродвпжущегося точечного источника теплоты. Как и в случае пластины позади источника градиент, темпепатура в поперечном направлении значительно больше гоадиента в продоль-ном направлении:"5£^ах * поэТШУ теплота будет распространяться преимущественно в поперечномнаправлении (с),у = ^х"ц,х ^ и продольным тепловым потоком ^х можно пренебречь. х уравнение квазистационарного температурного поля для случая подвижного линейного источника теплоты в бесконечной пластине тс^Ч^М*т£) •(злз'
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 20 21 22 23 24 25 26... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
