Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 19 20 21 22 23 24 25... 163 164 165
|
|
|
|
где г-ге4*^4 расстояние от рассматриваемой точки до источника теплоты; Ъ=-г^р коэффициент температуроотдачи пластины; о1ткоэффициент поверхностной теплоотдачи, Кзотерми-чесими поверхностями являются поверхности круглых цилиндров. 3. Если в сечение х = 0 бесконечного стержня (рис.3.1,в) в момент 1=0 приложен мгновенный плоский источник (} , равномерно распределенный по сечению стержня Р 9 то распространенная теплота в стержне с поверхностной теплоотдачей описывается формулой (3.9) где Ь""^р^" коэффициент температуроотдачи стержня; р -периметр поперечного сечения стержня. £ 3.3. Температурное поле от подвижных источников теплоты Подвижные источники теплоты можно представить б виде последовательности элементарных мгновенных источников, смещенных в пространстве и во времени, I. Пусть точечный источник теплоты постоянной мощности ^ движется с постоянной скоростью 1ГС из точки 00 вдоль оси х и через время 1с находится в точке О (рис.3.2), Найдем температуру в точке А в подвижной системе координат 1,^^ , начало которой совпадает с точечным источником 0 , Мгновенный точечный источник, который действовал в точке 0* в течение Бремени Ц , выделил теплоту (3.10) Суммиоуя приращения температуры от всех элементарных источников за все время 1^ получим сЛ. (З.П) Рг:с.3,2, Схема подвижного точечного источника теплоты на поверхности полубесконечного тела В подвижной системе координат температура точки возрастает, но через некоторое время) она достигает гредельного значения, т.е. температурное поле относительно источника становится как бы неподвижным. Поэтому такое поле называется нвззистацнонарным. В этом случае уравнение (З.П) интегрируется и несобственный интеграл принимает вид Т(И,х :хр 2а (зла) где Т-/ха+уе+га ; ^ мощность источника теплоты. аналогично с помощью уравнения (3.8) можно получить % (плоскость г 0 принимается эдпабэтической). Из формулы ВИДНО, ЧТО ПЗОТерМПЧеСКие ГТОВерхНОСТИ (Т=£0п*1) ЯВЛЯЮТСЯ полусферами (Я-соп^ ) с центром в точечном источнике. 2, Если в бесконечную пластину (рис.3,1,6) по оси г в момент t = 0 приложен линейный мгновенный источник () , равномерно распределенный по толщине з , то температурное поле с учетом поверхностной теплоотдачи описывается уравнением Ц-^сП: . Через время 1 согласно уравнению (3.7) этот источник повысил температуру в точке А , расстояние до которой к'=|/££+тгс^г + уа + , на величину
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 19 20 21 22 23 24 25... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
