Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 18 19 20 21 22 23 24... 163 164 165
|
|
|
|
(3.0 Непосредственной проверкой можно убедиться, что решение (3.4) удовлетворяет уравнению (3,2), Это решение уравнения теплопооводности называется фундаментальным, Из (3.4) видно, что температура тела стремится к нулю, когда Ь-^О во всех точках, за исключением одной -(е,,^^4) , где она становится бесконечно большой. С помощью фундаментального решения (3.4) г-южно определить температурное поле от любого сварочного лоточника теплоты в схематизированных телах, пользуясь методом источников. Физическая сущность метода заключается в том, что любой процесс распространения теплоты в теле можно представить как совокупность процессов выравнивания температуры от множества Все приведенные в этой главе решения задач о температурном поле при сварке получены методом источников, т.е. путем использования частных форм уравнения (3.6). § 3.2. Температурное поле от мгновенных источников теплоты В этом параграфе приведены решения для мгновенных источников теплоты в схематизированных телах. I. В предыдущем параграфе приведено уравнение (ЗА) для мгновенного точечного источника в бесконечном теле. Пусть мгновенный точечный источник теплоты помещен в начало координат. Тогда распределение температуры в полубесконечном теле (рис.3.1,а) можно определить по формуле гце Ц количество теплоты; И*/ха+/+га расстояние от рас-сматрпваетай точки до источника теплоты. Коэффициент 2 в числителе учитывает, что г;о сравнению с бесконечным телом "до:-'; счатура в полубесконечном теле будет в два раза выше В случае сварки полубесконечное тело имитирует массивное изделие при его несквоаном нагреве, бесконечная пластина относительно тонкое изделие при его сквозном проплавлений. При определенных граничных условиях часто можно отказаться от неограниченности тел и получать решения для тел, дополнительно ограниченных плоскостями, т.е. для массивного тела ограниченной толщины, пластины ограниченной ширины и длины и стержня ограниченной дайны (см. ? 3.6). Специфическим для задач теплопроводности при сварке является то, что в области высокой темпеоатуры на температурное поле оказывают влияние в большей степени особенности ввода теплоты (особенности сварочных источников) и в меньшей -граничные условия. Сварочные источники теплоты различаются между собой по распределенности, времени действия и движению относительно нагреваемого тела. Прежде чем перейти к рассмотрению конкретных схем,остановимся на решении дифференциального уравнения теплопроводности (3.2) для неограниченного по всем направлениям тела (бесконечного тела) при наличии мгновенного точечного источника теплоты (элементарного источника теплоты). Пусть в момент времени і = 0 в точку) бес конечного тела помещен мгновенный источник теплоты (1 . Тогда температура в любой точке тела (хт^,і ) в любой момент 1 определяется по формуле элементарных источников, распределенных как в пространстве, так и во времени. Представим источник теплоты в виде последовательности элементарных мгновенных источников. Определим по (3.4) при* ращение температуры к моменту 1 от элементарного источника, действовавшего и находящегося в момент г в точке ( т, іТІх^^Л^^^^рл ехр|---) і 13.5) где мощность источника теплоты; Ь-х времяраспространения теплоты. Тогда температура от источникатеплоты может быть получена суммированием всех элементарныхточечных источников:
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 18 19 20 21 22 23 24... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
