Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 17 18 19 20 21 22 23... 163 164 165
|
|
|
|
§ ЗЛ. Принципы расчета тепловых процессов при сварке Теория сварочных деформаций к напряжений примыкает к теории температурных напряжений. В число исходных данных дал. расчета температурных напряжений непременно входит нестационарное температурное поле. Поэтому в настоящей главе приведена некоторые зависимости теории теплопроводностипря сварке, знание которых необходимо для определения текущих свойств металла сварных соединений и расчета температурных, деформаций и напряжений. Большинство способов сварки металлических конструкций основано на локальном нагреве металла до плавления (электрическая дуговая, газовая, электрошлаковая, плазменная, электронно-лучевая и другие способы сварки)" При зтом источники нагрева (электрическая дуга, газовое пламя, шлаковая ваннаЕ плазменная струя, электронный луч и дрв) характеризуются высокой концентрацией энергии и относительно малой протяженностью. Поэтому вопросы теплопроводности излагаются применительно к таким специфическим источникам теплоты. Задача теории теплопроводности считается полной. если задан закон теплопереноса. начальное распределение температуры и условия теплообмена на границе нагреваемого тела. Уравнение теплопереноса устанавливает связь между скоростью изменения температуры в любой точке тела с распределением температуры в ее окрестности и в дифференциальной форме имеет вид где ср объемная теплоемкость; X коэффициент теплопроводности. Если принять, что коэффициент А не зависит от температуры и координат (тело однородно), уравнение (3.1) можно записать в виде где V3 оператор Лапласа; х-Л./с. р коэффициент температуропроводности . здесь йТ/Зп градиент по нормали к поверхности. Все многообразие нагреваемых при сварке тел обычно сводят к одной из следующих трех схем: 1)полубесконечное тело, занимающее область г0 (рис,3.1,а); распределение температуры неравномерно по всем направлениям; 2)бесконечная пластина тело, ограниченное двумя плоскостями; г, = 0 я(рис.3.1. ,б); распределение температуры по х и у неравномерно и не меняется (равномерно) по г (толщине); 3)бесконечный стержень тело, распределение температуры в котором неравномерно только по оси х (рнс,3.1.,в). А о/ / / / / V ш. У/ £ ^о.З,а. Расчетные формы тел Глава 3. ТЕПЛОВЫЕ ПРОЦЕССЫ ПРИ СВАРКЕ Линейное уравнение (З.И) является основным в теории теплопроводности, В этой главе будут приведены решения уравнения (ЗЛ), отвечающие некоторым частным условиям сварки различных деталей и изделий. К граничным условиям задачи относятся условия теплообмена на границе тела. Если источник теплоты (сварочная дуга) находится на большом расстоянии от границ тела, то принимается, что тело имеет бесконечные размеры и температура на его г-эг. нгще постоянна :г равна начальной. Если размер тела о:трг'н;тчен, то гнн::ца в сварочных задачах принимается, как --^внло, сднабетгческой, т.е. принимается, что тепловой ноток че")вз границу отсутствует:
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 17 18 19 20 21 22 23... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
