Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 118 119 120 121 122 123 124... 163 164 165
|
|
|
|
Рис.7.9. Изотермы (а) и напряженно-деформированное состояние (б) полосы при наплавке валика на ее продольную кромку: -— линии равных напряжений; УТ7Т7граница упругой и пластической зон на отрезке О^Ъ-М: и 1М:,г , получим ос *-х где = ^(си^/йОси накопленная пластическая деформация в момент(на предыдущих этапах); Де-^Шї.^/^^ ~ приращение пластической деформации б интервале(на те-кущем этапе); ^иси^М^^+^/й)^накопленная полная деформация в момент 1 . Аналогично определяются деформации е.^ и £ . По закону Гука с учетом (7.49) получим где еї=ст+£Ї+^хс єТ*£хсуима температурных и пластических деформаций в текущий момент 1 . ксли отсутствуют внешние силы, то напряжения по сечению взаимно уравновешены: I) $6хс1Г = 0 ; 2) ^6Х?ЛГ=0 .(7.51) Подставляя выражение (7.50) в (7.51), получим в в так как Е=сопъ1 и с1Г=$сЬ" . Отсюда 1)\Ьх^ = Уї1і (?"55а ъ ь Аналогично получим второе уравнение 2)\^х*гУх^ -С7'5*" ъъ Обозначим (7.52) физический смысл метода Окерблома легко прослеживается. Рассмотрим его подробнее на примере наплавки валика на продольную кромку полосы (рис.7.9,а). Будем полагать, что материал полосы идеально упругопластический, модуль упругости Е не зависит от температуры, эффект ползучести, деформации при фазовых превращениях и внешние силы отсутствуют. Эти допущения не являются принципиальными, они приняты только для упрощения и облегчения анализа физической картины. Выберем одно иэ центральных поперечных сечений полосы. Если полоса достаточна длинна, то ее концевые участки не будут оказывать влияния на развитие деформаций и напряжений в удаленных от концов центральных сечениях. Центральное сечение неподвижной полосы в разные моменты будут находиться в различном положении относительно подвижного источника теплоты, например в положении 1-1, 2-2 и т.д. (рис.7.9,а), и тогда рассмотрение напряжений и деформаций в данном сечении во времени можно заменить последовательным рассмотрением напряжений и деформаций в данный момент в поперечных сечениях, удаленных на различное расстояние от источника теплоты. Рассмотрим деформированное состояние выбранного сечения в некоторый момент Ь . Проинтегрировавпоследовательно уравнение
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 118 119 120 121 122 123 124... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
