Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 115 116 117 118 119 120 121... 163 164 165
|
|
|
|
Рис.7*6. Схема тонкостенного стержня (7.39) где &Су ^ ДС^ приращения кривизны осевой линии стержня в плоскостях хОа исоответственно* Основное уравнение, связывающее приращение деформации £~ и напряжения 6Х получаем из первого уравнения (7.27) при Лех^{6х+Лгт-(^У ,(7*40) Ре ш ая это ура вне ние где уН^Е+Та*+ Тйфи -относительно напряжения 6Х , получим или с учетом (7.39) (7.42) При отсутствии пластичности и ползучести 1/£ = соп"Л) уравнение (7*41) принимает привычный вид закона Гука в приращениях или (7.44) Неизвестные величины й£Хо14Су,АСЕ определяются из уравнений равновесия при текущем значений ^ линеаризованной задачи (7.45) где ^(у*) принимается из уравнения (7,42). ,. Физическая нелинейность в уравнении связи (7.40) реализуется с помощью итерационного процесса (см* 7.2.1). Изменение функции состояния материала у, на текущей итерации (п) происходит в зависимости от состояния материала на предыдущей итерации ( ): 3) ^ = Д если (7.46) если кі""°|^(т) • Итерационный процесс заканчивается, когда (7.47) основная особенность которых заключается в том" что толщина элементов стержня во иного раз меньше габаритных размеров поперечного сечения, а габаритные размеры сечения во много раз меньше длины стержня. Гипотезы накладывает ограничения и на размер температурного поля, а именно: нагрев элемента по толщине должен быть сквозным, а длина разупрочненной зоны (изотермы ) относительно ширины элемента достаточна велика* Первое требование удовлетворяется, если толщина элемента относительно мала, второе если скорость и мощность источника теплоты достаточно велики* Рассмотрим прямолинейный тонкостенный стержень-балку произвольного сечения, свободную от закрепления с продольным швом (рис.7*6). Пусть стержень подвергается внешней нагрузке, силе Рж и моментам Мч и Мг , в общем случае переменными во времени* Согласно гипотезе плоских сечений уравнение продольной деформации з приращениях без учета кручения можно записать аналогично уравнению (2*25)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 115 116 117 118 119 120 121... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
