Теория сварочных деформаций и напряжений
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 113 114 115 116 117 118 119... 163 164 165
|
|
|
|
232 условиями. Структура полученных формул такая же, как и в теории упругости (ср., например. (7,8) и (7,29). (7.31) и (7.33). Отличие заключается в тем, что имеются дополнительные деформации {е°} , а матрица [Б] зависит не только от исходных свойств материала Е и * (формула (7.34)) , но и от текущего состояния материала (функция у ; см, формулу (7.32)) . Следует отметить, что уравнение связи можно было построить относительно приращений деформаций и приращения напряжений, как это обычно делается в механике твердого деформируемого тела. Однако такой подход накладывает дополнительное ограничение на вид кривой деформирования (такой подход не приемлем, например, для идеального упругопластического материала) * 7.2.2. Реализация физической и геометрической нелинейности В механике твердого тала такие явления, как пластичность и ползучесть" а также относительно большие перемещения, приводят к нелинейным задачам, в которых параметры исходных уравнений и краевые условия зависят от искомых функций, поэтому их решение в отличие от решения линейных задач (например, линейных задач теории упругости), в общем случае не представим в виде суммы частных решений. Именно поэтому нелинейные задачи решает численно, а не аналитическими методами. Физическая нелинейность, т. е, нелинейность связи между напряжениями и деформациями в уравнении (7.31), содержится в условиях текучести и ползучести. Действительно, матрица [С] в этом уравнении зависит от достижения уровня напряжений и деформаций, как видно из функциональной схемы [В[В(^]-[1)(аДФ)]^(^^] ,(7,35) Искомым решением нелинейной задачи является решение соответствующей линейной задачи при такой подборе параметра ^ (который на текущем этапе нагружения является только функцией координат х , ^ , г,), чтобы удовлетворялось соотношение (7.31), При решении целесообразно использовать метод итераций (метод последовательных приближений) (7.36) где (п^(п-0 ноыера итераций. Здесь мы пришли к известному методу переменной жесткости, так как при итерациях подбираем матрицу р)(Ч)] * В принципе можно было подбирать и в уравнении (7.31). Итерационный процесс (7.36) нашел применение в следующей форме: I) при упругом нагружении или разгрузке, когда у^ = Р1р(ч"^(Ьр^Ф(бГ0Д)Д1] ; (7.37а) 2) если пластические деформации не изменяются и не про исходит разгрузка, т.е. если ^ ^65(Т) , то (л) (п-П (оО 3) при недопустимом условиий$(Т) пластическая деформация и (л) (л-О (п~Г) (7.576) происходит (?.37в) итерационный процесс заканчивается, когда -1 (7.38) Здесь р,кД параметры итерационно^ процесса, определяющие скорость его сходимости и точность получаемых результатов, 0*р*И , 0^к^| , 5"! . Под б^(Т) в данном случае следует понимать некоторый относительно узкий диапазон значений предела текучести (б^-д^ , б^+Лб5 ), где йб5^б5 . Подробнее итерационный процесс будет изложен для случая одномерного напряженного состояния (§ 7.3). Рассмотрим теперь методы реализации геометрической нелинейности. Ранее предполагалось, что перемещения и деформации сварной конструкции налы. Практически это означает, что форма
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 113 114 115 116 117 118 119... 163 164 165
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
