Справочник по конструкционным материалам
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 481 482 483 484 485 486 487... 642 643 644
|
|
|
|
II рода / / / / Ірода / І вс\ вс в* Во Рис 73. Зависимость внутреннего магнитного поля от внешнего магнитного поля для сверхпроводников I и II рода В тСверхпроводники относятся к двум основным груп пам: сверхпроводники I рода все чистые сверхпроводящие металлы, кроме технеция, ванадия и ниобия, и сверхпроводники II рода чистые технеций, ванадий, ниобий, сверхпроводящие сплавы и соединения. Сверхпроводники I рода являются идеальными диа-магнетиками. Постоянное магнитное поле не проникает в образец (за исключением тонкого поверхностного слоя), находящийся в сверхпроводящем состоянии, и "выталкивается" из него при переходе в сверхпроводящее состояние во внешнем магнитном поле так называемый эффект Мейснера. Следствием эффекта Мейснера является то, что по поверхности сверхпроводника, находящегося во внешнем магнитном поле, всегда течет ток. Сверхпроводники II рода, как и сверхпроводники I рода, характеризуются температурой перехода в сверхпроводящее состояние /с, но имеют два критических поля (рис. 7.3). Ниже нижнего критического магнитного поля Вс} сверхпроводник ведет себя как сверхпроводник I рода. При внешнем магнитном поле ВсХ В0 Вс2 внутри сверхпроводника появляется магнитное поле в виде квантовых вихревых нитей. Каждая такая нить представляет собой длинный тонкий цилиндр, вытянутый вдоль направления внешнего магнитного поля. Внутри вихря куперовские пары разрушены и материал находится в нормальном состоянии. Вокруг цилиндра течет незатухающий сверхпроводящий ток такого направления, что создаваемое им магнитное поле совпадает с направлением внешнего магнитного поля. Магнитные вихри образуют в поперечном сечении правильную треугольную решетку, и каждый из вихрей несет один квант магнитного потока, численно равный Ф = йс7(2е) = 2,07-10",5Вб. Такое состояние сверхпроводника называется смешанным и характеризуется частичным проникновением магнитного поля в образец. При достижении второго критического поля Вс2 вихри заполняют все сечение образца и происходит его переход в нормальное состояние. В присутствии проходящего тока на вихревые нити потока действует сила Лоренца, которая вызывает движение вихрей в направлении, перпендикулярном току. Это приводит к рассеянию энергии, т. е. к появлению омического сопротивления, и означает, что у однородного сверхпроводника II рода, находящегося в смешанном состоянии, критический ток равен нулю. В неоднородном сверхпроводнике, который имеет дефекты различного вида, превышающие атомные размеры (границы зерен, скопления дислокаций, включения другой фазы и т. д.), вихри могут закрепляться. Эти дефекты называются центрами пиннинга, а закрепление на них вихрей пиннингом. Неидеальные сверхпроводники II рода называются жесткими сверхпроводниками, или сверхпроводниками III рода. Эти сверхпроводники характеризуются высокими значениями критических плотностей токов и, следовательно, высокими критическими значениями магнитных полей. Отжиг сверхпроводящих материалов после механической обработки, приводящий к уменьшению концентрации центров пиннинга, снижает критическую плотность тока. Кривые намагничивания жестких сверхпроводников в смешанном состоянии имеют петлю гистерезиса.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 481 482 483 484 485 486 487... 642 643 644
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
