Электротермическое оборудование
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 277 278 279 280 281 282 283... 414 415 416
|
|
|
|
ло Авогадро) для любого 6,022-1023. Количество газа газа одинаково и равно Лсп = СР — , г— з а при постоянной температуре У^рУ,(8-6) У 2 пяа2 (8-9) или с учетом (8-1) М (8-7) а с учетом зависимости средней длины свободного пути от скорости движения молекул (т. е. от температуры газа) Лср =-:-— ,(8Ю) С помощью распространенных приборов количество газа обычно измеряется в литрах на миллиметр ртутного столба (л-мм рт. ст.), причем 1 м3-Па=7,5 л-мм рт. ст. Длина свободного пути молекулы'— расстояние, которое молекула газа проходит между двумя последовательными соударениями с другими молекулами. Согласно кинетической теории газа средняя длина свободного пути молекулы, м, (8-8) У2ппоЦ\+-у где С — постоянная Сазерленда, равная 124 для воздуха, 102,7 для N2, 136 для 02, 147,8 для Аг, 82,8 для Н2. В частности, для воздуха при +20° С средняя длина свободного пробега молекулы составляет: Аср = 0,62-10-?/?, (8-11) Лср = У~2 по2р где о* — диаметр молекулы. С учетом (8-2) где р — выражено в Па. Вязкость — свойство среды оказывать сопротивление перемещению одной частицы относительно другой. Коэффициент динамической вязкости идеального газа т], Па-с, 1 4 = ТрЛср 1 'ср. (8-12) -273-200 0 1000 1200 а) 1500 1000 2000 2200 2400 2600 рией. В этом режиме коэ за может быть выражен приближенной формулой где р и Доср — плотность газа и среднеарифметическая скорость его молекул. Теплопередача газов и ее закономерности меняются в зависимости от давления. При атмосферном давлении основную роль в теплопередаче играет конвекция. С понижением давления конвективная составляющая в теплопередаче уменьшается и при низких давлениях, когда гравитационные силы перестают влиять на движение газа, полностью исчезает. Здесь передача тепла происходит за счет соударения молекул в соответствии с кинетической тео-ициент теплопроводности га X = сопві: о* У (8-13) пг 1500 . 2000 6) Рис. 8-1. Свойства материалов вакуумной техники. о — упругость пара в функции температуры; б — скорость испарения в функции температуры. и не зависит от давления. В высоком вакууме, когда движение молекул в данном сосуде происходит без соударений (ЛСр^^, где й — характерный размер сосуда), коэффициент теплопроводности пропорционален давлению и разности температур между нагретым и холодным предметами. В табл. 8-2 приведены физические свойства ряда газов и водяного пара. Скорость испарения. При испарении вещества в замкнутом объеме устанавливается динамическое равновесие испарения и конденсации, когда количество вещества, испаряющегося с единицы поверхности в единицу времени (скорость испарения), равно количеству вещества, конденсирующегося из паровой фазы на единицу его поверхности в единицу времени (скорость конденсации). Пар в таком состоянии называется насыщенным. Каждое вещество при данной температуре имеет вполне определенное давление насыщенного пара (упругость пара), и наоборот, при данном давлении для каждого вещества существует определенная температу
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 277 278 279 280 281 282 283... 414 415 416
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
