Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 81 82 83 84 85 86 87... 670 671 672
|
|
|
|
рактеристика направленности излучателя в дальнем поле. При малых углах полоски становятся широкими, и тогда доля белой части площади может существенно превышать долю черной; это наблюдается вблизи основного максимума излучения. Если намеренно изменять различия во времени пробега (длине пути прохождения) в отдельных зонах, то можно изменять звуковое поле, например фокусировать его. Для этого нужно только уменьшить разницу между крайней и средними зонами, например если сделать излучающую поверхность вогнутой. Данный способ используется в частности также и в лиизе Френеля (рис. 3.11 [1498, 1499]). Фокусировку можно также получить, устранив излучение отдельных зон (зонная пластина, см. рис. 4,36, г [1279]). И, наконец, можно разбить весь излучатель на отдельные элементы. Если подвести к ним возбуждающее напряжение с различным запаздыванием, то звуковое поле тоже можно будет намеренно изменять (раздел 10.4.1, групповой излучатель с фазовым управлением). Формирование структуры звукового поля по различиям во времени прохождения, разумеется, возможно только в том случае, если ультразвуковые импульсы будут значительно длиннее, чем различие во времени прохождения всех составляющих волн, которые достигают определенной точки поля. Поэтому желаемую структуру можно строить по зональной модели только для определенных областей звукового поля и только для одной определенной частоты. Там ультразвуковой импульс действует еще как непрерывное колебание. Чтобы проанализировать действие какой-либо формы импульса на звуковое поле, этот импульс раскладывают на составляющие частоты, определяют для каждой из них звуковое поле и снова складывают эти поля в каждой точке. Суммарное звуковое давление определяется через среднее значение где рп — звуковые давления отдельных составляющих частот в точке наблюдения. Чем короче возбуждающий импульс, тем сильнее отклоняется форма звукового давления за пределами оси от формы импульса. Она удлиняется. Неискаженная форма импульса проявляется только в звуковом давлении на оси. 4.3*. ГРАФИЧЕСКОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ ЗВУКОВЫХ ПОЛЕЙ Звуковое поле можно изображать разными способами. На рис. 1.2 приведена модель упругого тела в виде сетки из точечных масс. Под действием силы волны эти массы смещаются. Сетка в таком случае представляет собой только мгновенный снимок волны. То же относится и к изображению в виде упругой деформированной сетки, как на рис. 4.14, а. Здесь при моделировании на ЭВМ показан ход возмущения от небольшого излучателя продольных волн (слева вверху) в виде мгновенного снимка. Наряду с излученной продольной волной наблюдается также и поверхностная волна. (Ось излучателя расположена на левом краю рисунка). На рис. 4.14, б показано то же самое в векторном представлении: смещение каждой точки изобра
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 81 82 83 84 85 86 87... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
