Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 79 80 81 82 83 84 85... 670 671 672
|
|
|
|
Расстояния С] и а2 выбираются так, чтобы соблюдалось, условие a1 = N = R2/X и a2 = al/2 = N/2. Поверхность излучателя разбита на 12 зон с векторами от 1 до 12, длины которых рассчитываются по формулам (4.4) к. (4.5), а углы — по формуле (4.6). На расстояниях а, значительно превышающих диаметр излучателя, различия между а,и а: настолько малы, что на рисунке почти не выявляются. Различия между углом фз и следующим за ним тоже практически, одинаковы: для расстояния d при /=2, 12 Фм" (фи—qi,j-i) = 15°; для расстояния а2 принимается Ч2,1** (ф2,,-ф2,;м) =30°. В первом случае цепь р, искривляется, принимая форму^ близкую к полукругу, диаметр которого равен искомому звуковому давлению р при a = N. Во втором случае она замыкается; в полную окружность, в результате чего звуковое давление на. расстоянии JV/2 обращается в нуль. Можно видеть, что цепь pj искривлена тем больше, чем меньше расстояние с. Для больших расстояний а решение в случае плоских излучателей получается очень простым: цепь, вытягивается в прямую линию. При этом звуковые давления;; можно складывать, не учитывая фазовые углы, и в итоге получается p = C(n¡a)Sl = C(S/a), так как все расстояния а3 = а и все зоны имеют одинаковую-площадь. Формула (4.7) показывает, что на больших расстояниях звуковое давление на акустической оси плоского равномерно колеблющегося источника звука прямо пропорционально общей площади излучателя и обратно пропорционально расстоянию а (что уже было показано в разделе 3.2). Следовательно, даже и протяженный излучатель на больших расстояниях можно рассматривать как точечный. На примере зонной структуры по рис. 4.10 интересно проанализировать также влияние отдельных зон на результат. Для a — ai наружные зоны не слишком сильно влияют на значения звукового давления. Можно свободно убрать одну или две зоны или уменьшить амплитуду колебаний в них (укоротить векторы): при этом звуковое давление р существенно изменит только свою фазу, но не значение. На расстоянии а2 положение получается иным. Диафрагмирование или демпфирование наружных зон доводит звуковое давление от нуля до высоких значений;, следовательно, нулевые точки чувствительны к неравномерности.^ излучения.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 79 80 81 82 83 84 85... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
