Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 75 76 77 78 79 80 81... 670 671 672
|
|
|
|
Однако поскольку й обычно значительно больше к, уравнение (4.1) можно упростить и привести к виду ^=£2/(4Я) = N.(4.2) Поле на расстояниях, превышающих Ы, именуют дальним полем, на расстояниях менее N — ближним полем. Поэтому величину N называют длиной ближнего поля излучателя. Если пересечь звуковое поле, показанное на рис. 4.3, поперек акустической оси, то можно получить распределение давлений (рис. 4.4). Непосредственно над излучателем среднее звуковое давление должно было быть примерно таким же, как при плоской волне. Однако наряду с этим имеются максимумы и минимумы звукового давления. Количество максимумов равно отношению £!%, в данном случае 16. Последний минимум давления располагается на оси примерно на расстоянии М/2; он окружен кольцевым максимумом давления. На расстоянии N в поперечном сечении располагается максимум давления — последний иа оси (см. рис. 4.19). В отличие от сложного закона изменения звукового давления в ближнем поле, в дальнем поле оно распределяется проще (рис. 4.5). Во всех поперечных сечениях максимум всегда располагается на акустической оси. Первые минимумы находятся на сторонах треугольника (штриховые линии на рис. 4.5), которые определяются углом у0. Поэтому угол 70 называется углом раскрытия или дивергенции звукового поля. Поскольку поперечные сечения звукового пучка лишь с большим тру-. дом можно сделать видимыми, изображения на рис. 4.4 и 4.5 были "лучены фотографированием расчетных кривых. Повышенная яркость соответствует высокому звуковому давлению. Разумеется, поля интерференции могут возникнуть только тогда, когда посылаемые импульсы имеют необходимую длину для наложения (длина •когерентности). Звуковое поле типа показанного иа рис. 4.3 возникает только при непрерывном возбуждении или при очень длинных импульсах. Влияние коротких импульсов будет рассмотрено в разделе 4.7. 4.2*. ЗОННОЕ СТРОЕНИЕ ЗВУКОВОГО ПОЛЯ ПО ФРЕНЕЛЮ В предыдущем разделе для описания распространения звука был снова использован принцип Гюйгенса. При этом без применения математики можно определить графически звуковое давление в любой точке звукового поля, применив усовершенствование принципа Гюйгенса, предложенное Френелем — зонное строение. Дело в том, что различия звукового давления в разных точках звукового поля проявляются в том, что элементарные волны по принципу Гюйгенса от всех точек поверхности излучателя проходят неодинаковый путь. Кроме того, их звуковое давление уменьшается обратно пропорционально расстоянию. Поэтому
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 75 76 77 78 79 80 81... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
