Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 74 75 76 77 78 79 80... 670 671 672
|
|
|
|
Количество минимумов и максимумов и протяженность интерференционного поля определяются отношением размера источника звука й к длине волны Я. Волновые фронты на рис. 4.2 различаются как раз на величину Я; здесь отношение £/Я=6, а на рис. 4.3 это отношение равно 6,7. На рис. 4.2 точки на штриховых линиях означают места, в которых разница путей прохождения плоской и краевой, волн как раз кратна длине волны Я. Следовательно, там располагаются максимумы давления. Рис. 4.5. Переход от ближнего поля к дальнему и распределения звукового давления в поперечном сечении, как на рис. 4.4. но с уменьшением в масштабе Г.4 Впрочем, оба рисунка представляют собой лишь мгновенные снимки. При рассмотрении фильма можно было бы видеть, как максимумы от излучателя перемещаются по штриховым линиям. Ось симметрии звукового поля, в данном случае ось излучателя, называют акустической осью. Положение г последнего максимума на акустической оси в свою очередь зависит от О и Я и для дискового круглого излучателя выражается формулой г= (£2-Я2)/4Я.(4Л),
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 74 75 76 77 78 79 80... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
