Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 73 74 75 76 77 78 79... 670 671 672
|
|
|
|
лого цилиндра с равномерным звуковым давлением. Вокруг него должна была бы располагаться область звуковой тени. Однако в действительности звуковое поле под влиянием дифракции существенно изменяется в обеих частях пространства. Качественное представление об этом можно получить согласно принципу Гюйгенса, рассмотренному в разделе 1.2. Как и на рис. 1.8, при наложении элементарных сферических волн в средней зоне диафрагмы создается плоский волновой фронт. Сюда однако добавляется еще волна дифракции, которая выходит с края диафрагмы (или излучателя). Наложение этой краевой волны на плоский волновой фронт, как это ясно из рис. 4.2, дает звуковое поле с чередующимися минимумами и максимумами звукового давления, особенно четко выраженными непосредственно перед диафрагмой, где разница путей прохождения между плоской и краевой волной наиболее велика. На рис. 4.3 звуковое поле поршневого излучателя сделано видимым по спо" собу Остерхаммеля [1155]. Рис. 4.3. Звуковое поле перед излучателем с отношением £/Х=6,7 (снимок Лин-.хардта и Рикмана [928]) Рис. 4.4. Ближнее поле перед идеальным поршневым излучателем или за круглой диафрагмой в плоской волне и распределения звукового давления в поперечном сечении на расстояниях г=0,Л"/2 и N для отношения ОЯ=1б; внизу — комбинированные фотоснимки поперечного сечения луча
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 73 74 75 76 77 78 79... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
