Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 72 73 74 75 76 77 78... 670 671 672
|
|
|
|
4. ОПИСАНИЕ ЗВУКОВОГО ПОЛЯ С ТОЧКИ ЗРЕНИЯ ВОЛНОВОЙ ФИЗИКИ 4.1. ЭЛЕМЕНТАРНОЕ ОПИСАНИЕ Ультразвуковые волны возбуждаются источником звука — искателем. Для ультразвукового контроля представляет интерес только то, как распределяются волны от источника в пространстве, т.. е. звуковое поле. Для описания можно привлечь изменение плотности, скорость частиц или их отклонение. Однако при ультразвуковом контроле наибольший интерес представляет звуковое давление, точнее амплитуда переменного звукового давления, так как она определяет величину сигнала. (В звуковом диапазоне условия аналогичны: чем больше колебания давления воздуха в звуковой волне, тем более громкий звук мы слышим). В простых случаях можно рассчитать для каждого места звукового поля соответствующую амплитуду давления или же измерить се небольшим микрофоном. В некоторых прозрачных материалах ее можно даже сделать видимой. Одним из простых случаев является звуковое поле круглого плоского пьезоэлектрического излучателя (раздел 7.2). Он колеблется с одинаковой фазой и амплитудой по всей поверхности и передает частицам граничащего с ним вещества свое собственное движение в виде колебаний (продольная волна) или сдвиговых колебаний (поперечная волна). Такой источник звука называется идеальным поршневым излучателем, поскольку в случае жесткой стенки он действует как колеблющийся поршень. В остальном он создает такое же звуковое поле, как и диафрагма того же размера, через которую проходит плоская волна (теорема Бабине, рис. 4.1), поскольку движение частиц в отверстии аналогично их движению на генераторе колебаний. Согласно геометрическим представлениям, диафрагма должна была бы возбуждать звуковое поле в виде четко ограничен 1 Рис, 4.1. Излучатель в жесткой стенке эквивалентен диафрагме в плоской волне с жестким экраном: Рис. 4.2. Структура интерференции звукового поля за диафрагмой по принципу Гюйгенса / — экран; 2—диафрагма; 3 — излучатель
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 72 73 74 75 76 77 78... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
